ВУЗ:
Составители:
шая на частицы, растекается по ней тонкой пленкой; 3) объем зоны
напыления и массовый расход частиц через нее постоянны во време-
ни; 4) распределение частиц по времени пребывания в зоне аппрокси-
мируется ячеечной моделью, а зона слоя – ячейкой идеального пере-
мешивания;
5) скорость роста k(t) в зоне напыления для каждой ячейки пропор-
циональна поверхности частиц, находящихся в этой ячейке.
Массу частиц в одной ячейке зоны напыления и количество су-
хих веществ, наносимое на частицы ячейки, можно определить как
яяфф
/,/ NQQNGG
ccii
=
=
. (6.1)
Полагая, что начальное распределение частиц, входящих в пер-
вую ячейку зоны напыления, идентично распределению частиц в слое
V(r, t), находим число этих частиц из выражения
()
drtrVr
Q
n
∫
∞
πρ
=
0
3
ф
1вх
,
3
4
. (6.2)
Рис. 6.3. Двухзонная модель кипящего слоя гранулятора
Скорость роста, изменение размеров частиц за счет напыления,
число частиц на выходе, изменение числа частиц для i-й ячейки зоны
напыления определяются из следующей системы уравнений:
()
()
()
;,
3
4
0
3
фф
drtrUtrNQG
i
i
icii
∫
∞
λ+πρ=+ (6.3)
()
()
(
)
() ()()
;,,
,,
1
ф
вх
trUtrU
N
n
dr
trdU
t
dt
trdU
ii
i
ii
i
i
−=λ+
−
(6.4)
()
;
,
3
4
0
ф
вых
drtrU
QQ
n
i
ci
i
∫
∞
πρ
+
(6.5)
(
)
(
)
;,,,
0вых1вых
trVtrUnn
ii
=
=
+
(6.6)
.до1для
явыхвых
ф
Ninn
dt
dN
ii
i
=−= (6.7)
Начальные и граничные условия уравнений (6.3) – (6.7) следующие:
()
()
()
.до1для0,0
;
,
3
4
,,
я
0
03
ф
0
ф
00
NitU
drtrVr
G
NtrVU
i
i
ii
==
πρ
==
∫
∞
Решая полученную систему уравнений последовательно для каж-
дой из ячеек, определяем параметры обратного потока частиц, выхо-
дящего из зоны напыления. Число частиц в выходном потоке (рис.
6.3) будет равно величине n
вых
N
я
, а распределение частиц по размерам
будет совпадать с U
N
я
(r t).
Для замыкания системы уравнений модели потоки ретура и вы-
гружаемого продукта определим из (6.2) как
вы
вхi
nn
=
+
1
c
Q
вx1
n
выгр
n
p
n
),(
я
trU
N
),( trV
),( trU
i
),(
1
trU
я
выхN
n
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 80
- 81
- 82
- 83
- 84
- …
- следующая ›
- последняя »
