Составители:
Рубрика:
                                                  (3.21)
Проинтегрируем левую часть уравнения (3.21) по E, правую —  по r от ∞ до r, обозначая
                                                     (3.22)
Проведя операцию потенцирования (3.22), получим
При q=0
                                         (3.23)
где C
r
=2σµ
w
/(RTρ
d
).  Формула (3.23) носит  название  формулы  Томсона (Кельвина),  она  была
получена  им  в  1870  г.  на  основе  анализа  экспериментальных  данных  о  поднятии  жидкости  в
капиллярах.
Коэффициент  C
r
  зависит  от  температуры,  но  в  среднем  для  условий,  наблюдающихся  в
облаках, он имеет порядок 10
-7
 см (при t=0
0
C C
r
=1,2
⋅
10
-7
 см), поэтому для капель с r>10
-7
 см можно
пользоваться  приближенной  формулой.  Разлагая  в  ряд (3.23) и  ограничиваясь  двумя  первыми
членами разложения, получим:
                                                         (3.24)
Отсюда  следует,  что  над  каждой  каплей  устанавливается  своя  упругость  насыщенных  паров,
определяемая  температурой  капли  и  кривизной  ее  поверхности.  Так  как  спектр  капель  в  облаках
полидисперсен,  в  облаках  всегда  будет  иметь  место  перегонка  пара  с  более  мелких  капель  на
крупные.  Для  примера  приведем  значения  E
r
/E
∞
,  вычисленные  по  формуле (3.24) при  t=0
0
C  для
капель разных размеров:
r, см … 10
-7
10
-6
10
-5
10
-4
E
r
/E
∞
,%
… 220 112 101.2 100.1
Из  приведенных  примеров  видно,  что  поправка  на  кривизну  поверхности  капли  существенна  для
маленьких  капелек  (r=10
-6
  см,  E
r
=1,12E
∞
)  и  несущественна  для  более  крупных  капель (r=10
-4
  см,
E
r
=1,001E
∞
) — см. рис. 3.7.
Рисунок 3.7
Отметим, что для вогнутых поверхностей формула (3.24) принимает вид
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 48
- 49
- 50
- 51
- 52
- …
- следующая ›
- последняя »
