Составители:
Рубрика:
гальванометра. С этой целью образец обматывается, кроме
намагничивающей, еще одной обмоткой, имеющей
N
0
витков; эту
обмотку будем называть измерительной. Выводы обмотки
присоединяются к зажимам гальванометра. При всяком изменении
магнитного потока в сердечнике катушки, т. е. внутри исследуемого об-
разца, в измерительной обмотке будет наводиться индукционная ЭДС и
по цепи гальванометра потечет индукционный ток.
Заряд, перемещенный по цепи индукционным током,
пропорционален изменению магнитного потока
∆
Ф, пронизывающего
витки
N
0
, т. е.
q=
N
R
Ф
0
∆
, (12)
где R — полное сопротивление измерительной цепи.
Если в намагничивающей обмотке быстро изменится направление
тока на обратное, то направление магнитных силовых линий в образце
изменится на противоположное. Обозначив величину магнитного потока
до и после переключения соответственно
Ф
1
=Ф и Ф
2
=
−
Ф, можно
записать величину приращения магнитного потока равенством
∆
Ф = Ф
1
- Ф
2
= Ф- (- Ф) =2Ф. (13)
Для баллистического гальванометра заряд, протекший при
кратковременном разряде, пропорционален отбросу
β
подвижной
системы, т. е.
q=A
β
, (14)
где
А — баллистическая постоянная прибора.
Приравнивая правые части двух последних равенств, находим
N
R
ФА
0
∆
=
β
или
∆
Ф
АR
N
=
0
β
. (15)
Если в последней формуле заменить изменение потока, согласно
равенству
∆
Ф=2Ф (см. (13)), и учесть, что вектор индукции
r
B
связан в
данном случае с площадью поперечного сечения образца соотношением
В=Ф/S, то легко прийти к выражению
B
RA
SN
=
2
0
β
, (16)
которое может служить расчетной формулой для вычисления индукции
магнитного поля внутри образца. Произведение
RA остается неизменным
в процессе измерений и может рассматриваться как постоянная прибора.
Численно она равна магнитному потоку, вызывающему перемещение
(отброс) подвижной системы гальванометра на одно деление шкалы, если
измерительная катушка состоит из одного витка.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 46
- 47
- 48
- 49
- 50
- …
- следующая ›
- последняя »
