Рубрика:
22
3. Магнитная индукция поля, создаваемого отрезком провода с током,
(рис.4)
0
0
4 r
B
π
μ
μ
=
I
(cosα
1
−
cosα
2
)
.
Рис.4
Рис.4
Рис. 4
Обозначения ясны из рисунка. Направление вектора B
G
обозначено
точкой – это значит, что вектор B
G
направлен перпендикулярно
плоскости рисунка "к нам".
При симметричном расположении концов провода относительно
точки, в которой определяется индукция: cosα
1
= −
cosα
2
=
cosα. Тогда
B =
0
0
2 rπ
μ
μ I
cosα
.
4. Магнитная индукция поля внутри длинного соленоида с током:
а) в центре соленоида В = μμ
0
In,
б) на краю соленоида В = μμ
0
In/2,
где n = N/l – число витков, приходящееся на единицу длины (N – число
витков соленоида, l – длина соленоида).
5. Закон Ампера:
[
]
BldIFd
G
G
G
×= или dlBId
F
=
sinα,
где
α – угол между направлением тока в элементе проводника и вектором
магнитной индукции
B
G
.
В случае однородного магнитного поля и прямого отрезка проводника
длиной l модуль силы Ампера
F=IBl sin
α.
α
α
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 20
- 21
- 22
- 23
- 24
- …
- следующая ›
- последняя »
