ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
2
2
V
P
ММ
ργ
=∆
, (1.7)
где γ
М
- коэффициент местного сопротивления.
С учетом (1.6) и (1.7) имеем:
22
)(
22
VV
PPP
СМТРМТР
ργργγ
=+=∆+∆=∆
, (1.8)
где γ
C
- суммарный коэффициент гидросопротивления.
Выражение (1.8) известно под названием формулы Дарси-Вейсбаха.
Примечание: коэффициенты γ
ТР
, γ
М
, γ
C
принято называть коэффициента-
ми гидравлического сопротивления независимо от характера движущейся сре-
ды.
Обычно для недлинных трубопроводов γ
М
>> γ
ТР
. Поэтому в данном
случае потерями на трение можно пренебречь.
1.1.5. Конфузорные и диффузорные участки трубопроводов
Если необходимо перейти от одного диаметра трубопровода к другому,
часто используют переходные участки – конфузоры и диффузоры (рис. 1.2).
Параметры этих участков (коэффициент диафрагмы m = d
2
Г
/ D
2
, угол сужения
α
К
, угол раскрытия диффузора α
Д
) обычно стремятся выбрать такими, чтобы
коэффициенты их местных сопротивлений γ
К
и γ
Д
были минимальными.
Уменьшение этих коэффициентов достигается увеличением m и выбором углов
α
К
и α
Д
из диапазона: α
К
= 40…60û и α
Д
= 6…14û. Коэффициент γ
Д
уменьшается
при уменьшении α
Д
. Однако при этом увеличивается длина диффузора, что
обуславливает минимальное значение α
Д
порядка шести градусов.
В общем случае γ
Д
и γ
К
зависят от V (числа Рейнольдса). Зависимость γ
К
от V проявляется только на малых скоростях (Re<10
4
). Зависимость γ
Д
от Vсо-
храняется до значительно больших чисел Re.
Примечание: в справочниках по коэффициентам гидросопротивлений значе-
ния γ
К
и γ
Д
приводятся к скорости в минимальном (гидравлическом) сечении.
1.1.6. Применение уравнения Бернулли для построения энергетической диа-
граммы потока
Рассмотрим трубопровод переменного диаметра, представленный на рис.
1.3. На его входе (сечение 0) поток имеет полную энергию
00
2
0
0
2
qP
V
PP
П
+=+=
ρ
(1.9)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 4
- 5
- 6
- 7
- 8
- …
- следующая ›
- последняя »
