Составители:
Рубрика:
22
С другой стороны:
dr
dz
tg =α
,
где z – координата рассматриваемой точки. Таким образом, получаем:
dr
dz
g
rw
=
2
откуда
dr
g
rw
dz
2
= ,
или после интегрирования
const
g
rw
z +=
2
22
.
В точке пересечения кривой АОВ с осью вращения r = 0, z = h = const,
поэтому окончательно будем иметь:
h
g
rw
z +=
2
22
,
т.е. кривая АОВ является параболой, а свободная поверхность жидкости па-
раболоидом.
Для определения закона изменения давления во вращающейся жидко-
сти в функции радиуса и высоты выделим вертикальный цилиндрический
объем жидкости с основанием в виде элементарной горизонтальной
площадки dS на произвольном радиусе r и высоте z и запишем условие его
равновесия в вертикальном направлении. С учетом уравнения для z будем
иметь
0cos
cos2
0
22
=α
α
−ρ
−+−
dS
pdSgZ
g
rw
hdSp
.
После сокращений получим
gZ
g
rw
hpp ρ
−++=
2
22
0
.
Это значит, что давление возрастает пропорционально квадратам ра-
диуса r и угловой скорости w, а уменьшается пропорционально высоте Z.
Закон Архимеда и его приложение
Тело, погруженное (полностью или частично) в жидкость, испытывает
со стороны жидкости суммарное давление, направленное снизу вверх и рав-
ное весу жидкости в объеме погруженной части тела.
.
погрвыт
VgF
ρ
=
(17)
Для однородного по плотности тела, плавающего на поверхности,
справедливо соотношение:
,
ρ
ρ
=
т
погр
V
V
(18)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 20
- 21
- 22
- 23
- 24
- …
- следующая ›
- последняя »
