Квантовая и оптическая электроника. Практикум. Евтушенко Г.С - 41 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

41
личину угла дифракционной расходимости (относительно оси пучка)
можно определить из выражения:
d
θβλ/D
=
, (3.2)
где β – числовой коэффициент порядка единицы, точное значение кото-
рого зависит от формы отверстия и вида распределения интенсивности
излучения в его плоскости. В случае бесконечной щели шириной D ко-
эффициент β=1. В случае равномерно освещенного круглого отверстия
β=1,22. Пучок, угол расходимости которого может быть выражен соот-
ношением (3.2), в котором β~1, называют
дифракционно-ограниченным.
В случае если лазерный луч выходит через круглое отверстие диамет-
ром D, полная расходимость дифракционно-ограниченного пучка будет
определяться как
DL d
θ 2θ 2,44λ /D
=
= (3.3)
a
б
Рис. 3.2. Расходимость плоской, пространственно-когерентной, электро-
магнитной волны вследствие дифракции (а) и примеры пучков с частичной
пространственной когерентностью (б)
Если пучок имеет только частичную пространственную когерент-
ность, то его расходимость будет больше минимальной величины, обу-
словленной дифракцией. Действительно, для любой точки Р' волнового
фронта принцип Гюйгенса-Френеля может быть применен только к точ-
кам, лежащим в пределах площади когерентности S
c
вблизи Р'. Таким
образом, размеры области когерентности играют роль ограничивающего
отверстия для когерентной суперпозиции элементарных волн. В случае
если пучок диаметром D состоит из множества некоррелированных
пучков меньшего диаметра d (рис. 3.2,
б), каждый из которых является

Страницы