Квантовая и оптическая электроника. Практикум. Евтушенко Г.С - 43 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

43
В той же плоскости диаметр поперечного сечения пучка, исходяще-
го из второй области когерентности, будет также равен D, при этом се-
чения будут сдвинуты на пренебрежимо малую величину, равную D
c
.
Таким образом, на больших расстояниях суммарный пучок будет иметь
такие же поперечные размеры, что и пучок, приходящий из одной зоны
когерентности.
Итак, имеем
dc
D2θ L2(βλ /D )L== . (3.5)
Следовательно, угол расходимости пучка составляет
c
θ D/2L βλ /D
=
= . (3.6)
Измерение расходимости излучения
Расходимость интересующего нас излучения определяется, конеч-
но, структурой поля в дальней зоне. Существует два основных способа,
с помощью которых можно измерить направленность или расходимость
лазерного пучка.
1) Путем измерения диаграммы направленности пучка на большом
расстоянии от источника. Пусть D
1
– диаметр пучка, измеренный на
очень большом расстоянии L от источника (в дальней зоне). Тогда по-
ловинный угол диаграммы направленности пучка θ (рис. 3.4) может
быть получен из соотношения:
11
θ 2arctg(D/2L) D/L
=
⋅≈. (3.7)
Рис. 3.4. Измерение расходимости излучения в дальней зоне
В лабораторных измерениях проводить измерения характеристик
лазерного пучка непосредственно в дальней зоне порой проблематично
из-за линейных размеров. Как указывалось выше при D = 4 мм и λ =
632,8 нм длина ближней зоны составляет порядка 25 м. Соответственно,
измерения расходимости и поперечных размеров пучка следует прово-

Страницы