Квантовая и оптическая электроника. Практикум. Евтушенко Г.С - 78 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

78
Часть изображения объекта в плоскости объектива, попадающая в
апертуру ГРТ, усиливается по яркости активной средой лазера и про-
ецируется на экран с помощью линзы 1 (рассеивающей). Причем коэф-
фициент увеличения изображения определяется, исходя из фокусного
расстояния рассеивающей линзы F
1
и расстояния от линзы до экрана l
3
соотношением:
2
экр
2
31
2
2
пучка 1
S
(F)
K
SF
l +
==
. (6.3)
Для определения полного коэффициента увеличения оптической
схемы представленной на рис. 6.3 необходимо перемножить коэффици-
енты K
1
и K
2
:
2231
12
21
FF
KKK
FF
ll
−
+
=⋅= ⋅ . (6.4)
Исходя из полученного соотношения, можно сделать выводы о том,
что для увеличения коэффициента увеличения лазерного проекционно-
го микроскопа необходимо выбирать линзы с коротким фокусным рас-
стоянием, а также увеличивать расстояние от рассеивающей линзы до
экрана. Однако при работе с короткофокусными линзами требуются
прецизионные микроподвижки, которые бы позволяли обеспечить более
точный подбор расстояния. Увеличение расстояния до экрана приводит
к значительному уменьшению яркости проецируемого изображения.
Это может быть компенсировано увеличением мощности усилителя яр-
кости.
В качестве усилителя яркости в данной работе применяется мало-
габаритный лазер на парах бромида меди. Параметры данного лазера
приведены в таблице 6.2. Активный элемент работает в режиме сверх-
светимости
(без резонатора).
Таблица 6.2
Параметр Значение
Длина активной зоны 37 см
Диаметр активной зоны 1,8 см
Частота повторения 20 кГц
Длина волны излучения 510,6 нм
Мощность излучения в режиме генерации 800 мВт
Мощность излучения в режиме сверхсветимости 100 мВт
В качестве объекта наблюдения в режиме проекционного микро-
скопа предлагается дифракционная решетка с разрешением 600 штри-
хов на миллиметр. В качестве линзы 2 (рис. 6.3) предлагается использо-

Страницы