Дислокационные механизмы разрушения двойникующихся материалов. Федоров В.А - 192 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

.2
22
6,3
2
3,1
2
TWWW +∆+∆=∆ (14.9)
Непосредственное вычисление величин
2
3,1
W∆ и
2
6,3
W∆ приводит к тем же выражениям, что и в (14.8),
но с заменой А на bελ /2
2
. Работа внешних напряжений и полей дислокаций с номерами i > 3 равна
(
)
(
)
./1
21
bdlbdlakAbTT −τ−+−=+
Так что для энергии (14.5) образования парного перегиба окончательно имеем
()
()()
()
()
.
2
ln1
2
ln1
−+
+
ν−+
+
−
−−+
+−
+=
ls
aSb
al
aAb
d
la
alS
lSad
dl
lkAbW
(14.10)
Потенциальный рельеф, рассчитанный при d = 5b и 1 = 2b, приведена рис. 14.2 для различных зна-
чений f линейной плотности электрических зарядов (использовались следующие значения постоянных:
G = 2 10
11
дин/см
2
, b = 3 10
–8
см;
ν
= 0,3;
ε
= 7). Обращает на себя внимание то обстоятельство, что кри-
вые зависимости энергии перегиба от его глубины имеют отчетливо выраженный минимум. Для 0
=
λ
минимум расположен в области
ba ≅
, а соответствующее ему значение энергии равно 2
2
Ab− . С ростом
f точка минимума смещается вправо, одновременно увеличивается и абсолютное значение в ней энергии
перегиба.
Понятно, что значение энергии в точке минимума условно, так как именно при малых а в выраже-
ния (14.8) становятся неточными [129].
В первую очередь это связано с выбором радиуса обрезания в выраже-
ab
/
WAB
/
2
ниях для собственной энергии дислокационных отрезков. Поскольку мы выбираем радиус обрезания
равным b, то в нашем случае ошибка в вычислении энергии при малых а может быть велика. Однако не
монотонное изменение
W∆ от а не может явиться следствием приближенного характера используемых
выражений. Его следует связать с некоторым выигрышем энергии на начальных этапах движения пере-
гиба за счет взаимодействия сегмента 3 с сегментами 1 и 5. При смещении отрезка 3 в плоскости сколь-
жения дислокаций от равновесного положения дислокации С
2
возникает сила, действующая в том же
направлении, что и смещение.
С этой точки зрения прямолинейную форму дислокации нельзя рассматривать как устойчивую.
Упомянутая сила вместе с силой взаимодействия сегмента 3 с дислокациями С
3
,...,С
n
уменьшает энер-
гию парного перегиба до тех пор, пока она не начнет возрастать за счет удлинения винтовых сегментов
2 и 4, а также отталкивания сегмента 3 от закрепленной дислокации С
1
. Естественно так же, что с рос-
том f абсолютная величина энергии в минимуме возрастает, поскольку все члены в (14.7), кроме
2
W и
4,2
W увеличиваются в (1 + k) раз.
Наличие минимума на зависимости энергии перегиба от его глубины означает возможность суще-
ствования стабильных перегибов на дислокации, ближайшей к запертой. Очевидно, что в этом случае за
Рис. 14.2. Зависимость энергии
парного перегиба от его глубины:
1 – f = 0; 2 – f = 0,2; 3 – f = 0,4;
4 – f = 0,6; 5 – f = 0,8; 6 – f = 1
1
2
3
4
5
6

Страницы