ВУЗ:
Составители:
Рис. 3.24. Распределение напряжений σ
хх
вдоль границы двойника
при удалении от нее на расстояние (в долях от длины двойника):
1 – 0,2; 2 – 0,1; 3 – 0,05; 4 – 0,02; 5 – 0,01; n = 100
Из анализа распределения напряжений σ
хх
(рис. 3.24) видно, что максимум растягивающих напря-
жений смещен к хвостовой части двойника, причем сам максимум является "плавающим". Отсюда
можно предположить, что трещины могут образовываться на границе двойника в зоне с максимальной
плотностью дислокаций (рис. 3.23, б) и далее распространяться по плоскости спайности. И если допус-
тить, что трещина далее распространяется в области максимальных растягивающих напряжений, веро-
ятно, что они будут появлятся не в головной, а ближе к хвостовой части двойника. Именно в этой об-
ласти и наблюдаются трещины на границе свободного упругого двойника (рис. 3.20). Причем, с увели-
чением числа дислокаций в границе двойника прослеживается тенденция смещения максимума σ
хх
в
сторону вершины.
В упругом двойнике, наблюдаемом в эксперименте, число двойникующих дислокаций в границе ∼10
4
по-видимому, при таком их числе положение максимума σ
хх
находится на ∼1/3 длины двойника от его
хвостовой части, а сама величина σ
хх
достаточна для вскрытия зародыша трещины по плоскости спай-
ности.
Таким образом, экспериментально установлен термоактивированный характер образования трещин
на границе упругого двойника в кальците. Показано, что энергия активации такого процесса составляет
∼0,22 эВ, что говорит о достаточно высокой вероятности такого процесса.
Показано, что трещина зарождается в зоне максимальной плотности дислокаций на границе двой-
ника и вскрывается в области максимальных растягивающих напряжений σ
хх
, которые обусловлены не-
монотонным изменением его толщины, что подтверждено не только расчетом, но и экспериментально.
3.7. МЕХАНИЗМ ЗАРОЖДЕНИЯ УКР В КАЛЬЦИТЕ
На основании полученных экспериментальных данных по кинетике взаимодействия вершин упру-
гих двойников и аналитической оценки зарождения микротрещины в вершине одного из упругих двой-
ников механизм зарождения упругого канала Розе первого рода представляется следующим (рис. 3.25).
Встречные упругие двойники – дислокационные ансамбли, составленные из дислокаций противо-
положного знака (рис. 3.25, а). При достаточном удалении друг от друга дислокации противоположного
знака, находящиеся в параллельных плоскостях, притягиваются. Притяжение происходит до некоторого
критического расстояния, после которого наступает отталкивание дислокаций. Упругие двойники при
этом тормозятся, их вершины притупляются и в них возрастает плотность дислокаций (рис. 3.25, б). По
мере увеличения внешней нагрузки достигаются критические условия для слияния головных дислока-
ций в вершине одного из двойников и вскрытия микротрещины (рис. 3.25, в).
5
2
4
3
1
а) б) в) г)
д) е)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 43
- 44
- 45
- 46
- 47
- …
- следующая ›
- последняя »
