ВУЗ:
Составители:
Дислокация a ]111[ с большим вектором Бюргерса неустойчива. Ее обратному распаду препятствует
скопление. Поэтому более вероятна диссоциация по схеме (6.2.1) на дислокации с меньшим b [207] с
возникновением расклинивающей а[001].
При одновременном блокировании близко расположенных прослоек (112) и )211( , генерирующих в
одном направлении дислокации 1/2
]111[
и 1/2[111] (рис. 6.10, б), согласно энергетически выгодной ре-
акции
.]001[]111[2]111[2
)001(
)101()101()101(
aaa →+ (6.2.2)
При торможении одинаковых или разных двойников, распространяющихся навстречу, ситуация
аналогичная первым двум вариантам может реализоваться на обеих границах барьерных ламелей. Веро-
ятность возникновения раскалывающих дислокаций в этом варианте, очевидно, самая высокая. Причем,
в этом случае зарождение микротрещин становится возможным и по механизму встречных дислокаци-
онных скоплений [208], испускаемых двойниками.
Во всех рассмотренных вариантах появление расклинивающих дислокаций может происходить и
при слиянии дислокаций доминирующей системы скольжения
)101(
<111> с дислокациями других сис-
тем, наблюдаемых в эксперименте. Например, по реакции
,]001[
]100[]100[]111[2]111[2
)001(
)001()001(
)121(
)101(
a
aaaa
+
+→⇔+
(6.2.3)
когда сидячая дислокация, имеющая вектор Бюргерса а[ 1 01], может распадаться с образованием рас-
клинивающей [207].
Следовательно, при скоплении скользящих дислокаций 1/2<111>
)101(
у границ барьерных двойни-
ков вполне вероятно зарождение раскалывающих дислокаций в плоскостях спайности. Наиболее опас-
ный вариант – одновременное заклинивание близко расположенных параллельных и антипараллельных
прослоек (112), (
1 1
2).
Тогда, в рамках рассмотренного выше, механизм зарождения микроразрыва в очагах стопорения
винтовых двойников на краевых заключается в объединении раскалывающих дислокаций в плоскостях
спайности (001), возникших в результате взаимодействия скользящих дислокаций системы )101( <111>
у границ барьерных прослоек по одному из предложенных вариантов.
Зародышевая микротрещина оказывается под одновременным воздействием двух напряжений:
сдвиговых τ
Z′X′
, в плоскостях )101( от застопорившихся двойников и растягивающих σ
[001]
от внешней
нагрузки (рис. 6.6, а). Подрастание зародышевой трещины обеспечивается как непрерывным "свалива-
нием" в нее дислокаций 1/2<111>
)101(
, так и раскрытием за счет растягивающих напряжений.
6.2.2. Торможение краевых двойников на винтовых
В случае стопорения прослоек
)211(
локальное скольжение развивается в плоскостях (011),
)011(
,
)211(
, а при блокировании
)121(
двойников – в (101),
)101(
,
)211(
(рис. 6.11, а). Дислокации перемеща-
ются, как правило, в одном направлении от заторможенной ламели. При одновременном же торможе-
нии нескольких двойников
)211(
и
)121(
, а также в зоне между заклинивающимися близко расположен-
ными параллельными ламелями они движутся навстречу друг другу (рис. 6.11, б, в). Наибольшая плот-
ность дислокаций наблюдается у границ барьерных прослоек.
При анализе возможностей зарождения трещин в местах стопорения краевых двойников рассмотре-
но три варианта [190]. В первом – взаимодействуют дислокации одной плоскости скольжения у границ
барьерных двойников. Все действующие плоскости скольжения {110} пересекаются с двойниковыми
(112) и )211( по направлениям <111> и <211>, а плоскости )121( , )211( – по направлениям [210], т.е.
при поджатии к границам (112) или
)211(
ламелей дислокации не ориентируются параллельно спайно-
сти (001). Более того, образование раскалывающих дислокаций по любой реакции энергетически не вы-
годно. Отсюда и вероятность зарождения дислокационной трещины мала.
По второму варианту взаимодействуют дислокации в разных плоскостях скольжения при стопоре-
нии одного двойника. Здесь энергетически возможна реакция
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 94
- 95
- 96
- 97
- 98
- …
- следующая ›
- последняя »
