ВУЗ:
Составители:
Наблюдаемое скольжение в зоне торможения двойниковой прослойки соответствует полю напря-
жений в ее вершине. Действительно, винтовой двойник, описываемый в декартовой системе координат:
X' – вдоль прослойки, Y' – перпендикулярно плоскости двойникования,
Z' (рис. 6.10, в), характеризуется двумя составляющими сдвиговых напряжений τ
Z′Y′
и τ
Z′X′
[80]. При бло-
кировании двойникующих дислокаций напряжения в вершине прослойки возрастают. При этом компо-
нента τ
Z′X′
, ориентированная в плоскости )101( в направлении ]111[ или [111] (соответственно для двой-
ников (112) и )211( ), легче всего может вызвать скольжение дислокаций 1/2 < 111> в системах )101(
]111[
или
)101(
[111], что согласуется с экспериментом.
а) б)
в)
Рис. 6.10. Дислокационная структура в участках стопорения винтовых двойников (112) на крае-
вых )211( при 77 К (а) и 248 К (б).
30 мкм; в – кристаллографическая ориентация плоскостей двойникования (112),
)211(
и скольже-
ния )101( относительно оси растяжения по [001]
Зарождение скользящих дислокаций возможно при срабатывании источников в вершине и на гра-
ницах заблокированной ламели. Кроме того, они могут возникать и непосредственно из двойникующих
винтовых дислокаций 1/6<111>. При сильном поджатии друг к другу последние способны или "пере-
ползать" в одну плоскость и объединяться, согласно [79], или диссоциировать на скользящие 1/2<111> и
дополнительные двойниковые 1/3<111> по схеме Слизвика [81]. Возникшие дислокации 1/2<111>, "вы-
талкиваясь" напряжениями τ
Z’′X′
в плоскости )101( , обеспечивают повышенную деформацию в системе
(110)<111> в зоне торможения двойников.
Возможность образования в этом очаге раскалывающих дислокаций (лежащих параллельно плоско-
сти скола (001) и имеющих вектор Бюргерса b = а[001]) определяется ориентацией скользящих дисло-
каций и вероятностью протекания дислокационных взаимодействий, приводящих к расклинивающему
дефекту. В общем случае линии подвижных дислокаций 1/2<111>, лежащих в плоскостях
)101(
, не па-
раллельны плоскости (001). Однако при поджатии напряжениями τ
Z′X′
к границе барьерного двойника
)211( дислокации вынуждены ориентироваться [205] вдоль [110] – линии пересечения плоскостей )101(
и )211( , т.е. параллельно спайности (001) (рис. 6.10, в). При их сближении и взаимодействии становится
возможным возникновение раскалывающих дислокаций несколькими вариантами.
В случае стопорения одного и более одноименных двойников (например (112)) – слиянием дисло-
каций с одинаковым вектором Бюргерса b, по схеме [206]:
.]001[
]101[]111[]111[2]111[2
)001(
)101(
)001(
)101(
)001(
)101()101(
)101(
a
aaaa
+
+→⇔+
(6.2.1)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 93
- 94
- 95
- 96
- 97
- …
- следующая ›
- последняя »
