ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
Лабораторная работа №3
Однофазная электрическая цепь синусоидального тока
Цель работы:
1.
Исследовать электрическое состояние линейной
неразветвленной цепи синусоидального тока при различных
приемниках.
2.
Построить по опытным данным векторные
диаграммы напряжений и тока, а также рассчитать
параметры отдельных элементов электрической цепи.
Краткая теория
Синусоидальный ток представляет собой ток,
изменяющейся по синусоидальному закону:
i = I
m
sin ( 2
π
/T +
ψ
i
) = I
m
sin (
ω
t +
ψ
i
) (1)
Он определяется тремя величинами: амплитудой I
m,
угловой частотой
ω
и начальной фазой
ψ
i
. Величина i
называется мгновенным значением тока.
Периодические ЭДС напряжения и токи
характеризуются действующими и средними значениями –
E, U, I, E
ср,
U
ср
, I
ср..
В цепях переменного тока в качестве нагрузки служат
активное сопротивление r, индуктивность L и емкость C. При
синусоидально изменяющемся токе падения напряжения на
данных по следующими формулам:
U
r
= ri = r I
m
sin (
ω
t +
ψ
i
) (2)
U
L
= L di / dt =
ω
L I
m
cos (
ω
t +
ψ
i
) =
ω
L I
m
sin (
ω
t +
ψ
i
+
π
/2) (3)
U
C
=1/ω
C
∫
idt = - I
m
/ω
C
cos (
ω
t +
ψ
i
) =
= I
m
/
ω
C
sin (
ω
t +
ψ
i
-
π
/2) (4)
В выражении (3) произведение
ω
L обозначают X
L
и
называют индуктивным сопротивлением: X
L
=
ω
L. В
выражении (4) 1/
ω
C
обозначают X
C
и называют емкостным
сопротивлением: X
C
= 1/
ω
С.
В случае последовательного соединения элементов
уравнение цепи для мгновенных значений имеет вид:
U = Ur + U L + U C = ri + L di/dt +1/C
∫
idt (5)
Синусоидальные ЭДС, напряжения и токи,
имеющие угловую частоту
ω
, можно изображать векторами,
вращающимися с угловой скоростью
ω
; причем длина
вектора определяется в соответствующем масштабе
амплитудой ЭДС, напряжения и тока. Если по оси абсцисс
отложить действительные числа, а по оси ординат – мнимые
числа, то этот вектор будет соответствовать комплексному
числу. В случае синусоидально изменяющегося тока вектор
тока соответствует комплексному числу İ
m ,
называемому
комплексной амплитудой тока.
Комплексную амплитуду тока İ
m ,
можно записать в
алгебраической, тригонометрической, показательной и
полярной формах:
İm = I’m + j I’’m = I m ( cos
ψ
+ j sin
ψ
)=
= I m e j
ψ
= I m L
ψ
(6)
где I
m
– модуль,
ψ
- аргумент комплексного числа.
Под комплексом действующего значения тока или
комплексом тока İ понимают частное от деления
комплексной амплитудой на √2:
İm = İm / √2 = I m / √2• e j
ψ
= Iej
ψ
(7)
Падения напряжения на элементах цепи переменного
тока в комплексной форме имеют вид:
Úr = rI , ÚL = jωLİ, ÚC = -j• 1/ ωC • İ (8)
Уравнения (5) в комплексной форме имеет вид:
Ú = rİ.+ jω L İ - İ j / ωC =
= İ [ r + j (ω L – 1/ ωC)] (9)
Лабораторная работа №3 выражении (4) 1/ωC обозначают XC и называют емкостным Однофазная электрическая цепь синусоидального тока сопротивлением: XC= 1/ωС. В случае последовательного соединения элементов Цель работы: уравнение цепи для мгновенных значений имеет вид: 1. Исследовать электрическое состояние линейной U = Ur + U L + U C = ri + L di/dt +1/C ∫ idt (5) неразветвленной цепи синусоидального тока при различных Синусоидальные ЭДС, напряжения и токи, приемниках. имеющие угловую частоту ω, можно изображать векторами, 2. Построить по опытным данным векторные вращающимися с угловой скоростью ω; причем длина диаграммы напряжений и тока, а также рассчитать вектора определяется в соответствующем масштабе параметры отдельных элементов электрической цепи. амплитудой ЭДС, напряжения и тока. Если по оси абсцисс отложить действительные числа, а по оси ординат – мнимые Краткая теория числа, то этот вектор будет соответствовать комплексному Синусоидальный ток представляет собой ток, числу. В случае синусоидально изменяющегося тока вектор изменяющейся по синусоидальному закону: тока соответствует комплексному числу İm , называемому i = Im sin ( 2π/T + ψi ) = Im sin ( ωt + ψi ) (1) комплексной амплитудой тока. Он определяется тремя величинами: амплитудой Im, Комплексную амплитуду тока İm , можно записать в угловой частотой ω и начальной фазой ψi . Величина i алгебраической, тригонометрической, показательной и называется мгновенным значением тока. полярной формах: Периодические ЭДС напряжения и токи İm = I’m + j I’’m = I m ( cos ψ + j sin ψ )= характеризуются действующими и средними значениями – E, U, I, Eср, Uср, Iср.. = I m e jψ = I m Lψ (6) В цепях переменного тока в качестве нагрузки служат где Im – модуль, ψ - аргумент комплексного числа. активное сопротивление r, индуктивность L и емкость C. При Под комплексом действующего значения тока или синусоидально изменяющемся токе падения напряжения на комплексом тока İ понимают частное от деления данных по следующими формулам: комплексной амплитудой на √2: Ur = ri = r Im sin ( ωt + ψi) (2) İm = İm / √2 = I m / √2• e j ψ= Iejψ (7) Падения напряжения на элементах цепи переменного UL = L di / dt = ωL Im cos (ωt + ψi) = тока в комплексной форме имеют вид: ωL I m sin (ωt + ψi+ π/2) (3) Úr = rI , ÚL = jωLİ, ÚC = -j• 1/ ωC • İ (8) UC =1/ωC ∫idt = - I m /ωC cos (ωt + ψi) = Уравнения (5) в комплексной форме имеет вид: = Im /ωC sin (ωt + ψi - π/2) (4) Ú = rİ.+ jω L İ - İ j / ωC = В выражении (3) произведение ωL обозначают XL и = İ [ r + j (ω L – 1/ ωC)] (9) называют индуктивным сопротивлением: XL = ωL. В
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 11
- 12
- 13
- 14
- 15
- …
- следующая ›
- последняя »