Составители:
Рубрика:
10
ют, что составляющие электромагнитного поля не зависят от координа-
ты y. Следовательно, вдоль координаты y поле можно считать постоян-
ным. Амплитуды составляющих поля вдоль координатной линии ψ ме-
няется по тому же закону, как и в волноводе вдоль координатной линии
x, т. е. вдоль широкой стенки. Поверхность равных фаз в рупоре совпа-
дает с поверхностью цилиндра радиуса ρ. На рис. 7 изображена струк-
тура поля в Н-плоскостном секториальном рупоре.
Поскольку раскрыв у рупора плоский, а волна к раскрыву подходит с
цилиндрическим фазовым фронтом, то поле в любой точке раскрыва N
(рис. 2) будет отставать по фазе относительно центра О на величину:
()
()
22
22
2
2π2π
φ
λλ
2π1 π
1 ... .
λ2 λ
s
MN R x R
xx
RR
R
R
==+−≈
≈++−≈
(11)
Из выражения (11) видно, что фаза поля меняется по квадратичному
закону. Так как амплитуда поля в раскрыве является медленно меняю-
щейся функцией координаты по сравнению с функцией фазы, то пола-
гая в (10)
ρ,
H
R
≈
0
ψ
2ψ
а
x
Д
≈
и
ψ
x
HH
≈
можно записать поле в рас-
крыве Н-плоскостного секториального рупора
()
2
π
2
λ
2 π
,cos;
π
H
x
i
R
sy
Ha
x
Exy E C e
kR Д
−
≈≈
.
120π
y
x
E
H ≈
(12)
Таким образом, амплитуда поля в Н-плоскости рупора меняется по
закону косинуса, и в этой же плоскости имеются квадратичные фазо-
вые искажения ϕ
s
. В Е-плоскости амплитуда постоянна, а фазовые ис-
кажения отсутствуют (рис. 7).
Аналогичным образом может быть определено поле в раскрыве Е-
плоскостного секториального рупора, образованного путем увеличения
узкой стенки прямоугольного волновода до размера Д
b
(рис. 8).
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 8
- 9
- 10
- 11
- 12
- …
- следующая ›
- последняя »
