Составители:
Рубрика:
8
Функции направленности прямоугольного синфазного раскрыва с
постоянным и косинусоидальным законом распределения амплитуды
поля в Е- и Н- плоскостях, соответственно, рассчитываются по выраже-
ниям [1,2]
()
sin sinθ
1cosθ
2
θ;
2
sinθ
2
E
kb
f
kb
+
=
(8)
()
2
cos sinθ
1cosθ
2
θ.
2
2
1sinθ
λ
H
ka
f
a
+
=
−
(9)
Вид диаграмм направленно-
сти f
E
(θ) и f
H
(θ), рассчитанных
по выражениям (8) и (9) в за-
висимости от аргумента
sinθ
2
kД
U =
, показан на рис. 5.
Здесь Д = a = b размер излуча-
ющей площадки в рассматри-
ваемой плоскости.
Анализ приведенных диаг-
рамм направленности показы-
вает, что у синфазной прямо-
угольной площадки при постоянном законе распределения амплитуды
поля ширина главного лепестка получается меньше, а уровень бокового
лепестка больше, чем при спадающем к краям законе распределения
поля на том же раскрыве Д.
1.3. Поле в раскрыве и поле излучения Е- и
Н-плоскостных секториальных рупоров
Для получения более острой диаграммы направленности сечение стан-
дартного волновода плавно увеличивают, превращая волновод в рупор.
Секториальный Н-плоскостной рупор (рис. 6) получается из прямоу-
гольного волновода путем плавного увеличения размера широкой стен-
()
f
θ
0
π
cos
s
x
EE
a
′
=
E
s
= E
0
1,0
0,707
0,6
0,2
1,39
1,86 0,217
0,071
0,127
85/2π63/2π
4
π22π
0
Рис. 5
U, рад
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 6
- 7
- 8
- 9
- 10
- …
- следующая ›
- последняя »
