Составители:
Рубрика:
7
Поле излучения плоской прямоугольной площадки в дальней зоне
можно найти из выражения [2]
()
()
sinθcos sin
1cosθ
,,
2λ
ir x y
ikr
s
S
E e E x y e dxdy
ϕ+ ϕ
−
+
=
∫
(5)
где s – площадь излучающего прямоугольного раскрыва; r – расстояние от
центра раскрыва до точки наблюдения; ϕ – угол в плоскости xoy; θ – угол в
плоскости xoz или yoz;
()
()
φ,
,
s
ixy
sms
EExye
−
=
– поле в раскрыве, ампли-
туда которого E
ms
и фаза ϕ
s
в общем случае зависят от координат x и y. Для
открытого конца прямоугольного волновода поле в раскрыве синфазно
ϕ
s
= 0, а амплитуда E
ms
определяется составляющей E
y
в выражении (3).
Подставив (3) в (5), получим выражения для функций направленности от-
крытого конца волновода в Е- и Н-плоскостях соответственно
()
sin sinθ
1
λ
2
θ1 cosθ ;
1 Λ
sinθ
2
E
kb
p
f
kb
p
−
=+
+
(6)
()
2
cos sinθ
1
λ
2
θcosθ .
1 Λ
2
1sinθ
λ
H
ka
p
f
p
a
−
=+
+
−
(7)
Отсчет углов показан на рис. 3. Открытый конец прямоугольного
волновода является слабонаправленной антенной. Диаграммы направ-
ленности открытого конца прямоугольного волновода с размерами
а = 0,71λ и b = 0,32λ на длине волны λ= 3,2 см при
р
= 0,28 показа-
ны на рис. 4. Если коэффици-
ент отражения равен нулю, то
открытый конец волновода мож-
но рассматривать как синфаз-
ную прямоугольную площадку с
распределением амплитуды поля
0
π
cos
ms
x
EE
a
=
.
0,8
0,4
04080
120
160 θ, град
()
f
θ
Рис. 4
f
E
(θ)
f
H
(θ)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 5
- 6
- 7
- 8
- 9
- …
- следующая ›
- последняя »
