Составители:
Рубрика:
6
Эта волна имеет следующие составляющие поля в раскрыве волно-
вода [1]:
()
0
π
1cos;
y
x
EpE
a
=+
()
0
λπ
1cos;
Λ 120π
x
E
x
Hp
a
=− −
()
0
λπ
1sin,
2120π
z
E
x
Hip
aa
=− +
(3)
где E
0
– напряженность электрического поля падающей волны в сере-
дине поперечного сечения волновода; Λ – длина волны в волноводе; λ
– длина волны в свободном пространстве;
p
– комплексный коэффи-
циент отражения:
λ
1
Λ
.
λ
1
Λ
р
−
=
+
(4)
Коэффициент отражения для стандартных волноводов достигает по
модулю величины
0,25 0,
3.
p =−
Открытый конец волновода можно рассматривать с некоторыми ого-
ворками как синфазную прямоугольную площадку с поперечной элект-
ромагнитной волной типа ТЕМ, на которой распределение амплитуды
электрического поля в Е-плоскости (плоскость zoy) постоянно, а в Н-
плоскости (плоскость xoz) изменяется по закону косинуса. Плоскость Е
определяется как плоскость, содержащая векторы E
y
и П
z
. Плоскость Н
определяется как плоскость, содержащая векторы H
x
и П
z
. В действи-
тельности волна на конце волновода имеет более сложную структуру,
чем волна ТЕМ, так как наряду с основным типом волны на конце вол-
новода возникают волны высших типов, и имеется отраженная волна.
Кроме того, на внешнюю поверхность волновода затекают токи, созда-
ющие свои поля излучения. Учет всех этих факторов сильно усложняет
задачу определения поля из открытого конца волновода, поэтому при-
меняют приближенные методы решения. Практика показывает, что ре-
зультаты приближенного и строгого решений в пределах передней по-
лусферы хорошо совпадают.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 4
- 5
- 6
- 7
- 8
- …
- следующая ›
- последняя »
