Составители:
Рубрика:
15
Приравняв аргумент
2
sinθ1,39
2
b
P
kД
U
==
, получим, что ширина
диаграммы направленности связана в этом случае с размерами раскры-
ва выражением
00
2
λ
2
θ51.
P
b
Д
≈
(18)
Диаграмма направленности Е-плоскостного рупора в Н-плоскости со-
впадает с диаграммой направленности открытого конца прямоугольного
волновода в Н-плоскости и может быть рассчитана по выражению (9).
На рис. 10, 11 приведены зависимости коэффициента усиления Н- и
Е-плоскостных секториальных рупоров от размера Д/λ с учетом фазо-
вых искажений.
Каждая из кривых соответствует конкретной радиальной длине рупора
R/λ и определяет зависимость коэффициента усиления G от размеров рас-
крыва Д
a
/λ или Д
b
/λ. Другой размер раскрыва рупора (a или b) при этом
полагается равным длине волны λ. При малых размерах раскрыва Д и за-
данной радиальной длине рупора фазовые искажения в раскрыве малы,
ширина диаграммы направленности при этом велика в соответствии с (16)
или (18), а коэффициент усиления мал. С увеличением размера Д появля-
ются квадратичные фазовые искажения, но коэффициент усиления про-
должает расти до тех пор, пока фазовые искажения не превысят макси-
мально допустимой величины. Дальнейшее увеличение размера раскрыва
ведет к еще большему увеличению фазовых искажений из-за роста угла ψ
0
,
что приводит к расширению или расщеплению главного лепестка диаграм-
Рис. 10 Рис. 11
λ
H
a
G
Д
λ
E
b
G
Д
Д
b
/λ
Д
a
/λ
100
60
20
1,5 2
34567891015
20
100
60
20
1,5 2
3
4
5
67
89
10 15 20
R = 75
6
10
15λ
20
30
50
R = 6λ
10
15λ
20
30
50
b
Д
a
R
H
a
Д
b
R
H
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 13
- 14
- 15
- 16
- 17
- …
- следующая ›
- последняя »
