Составители:
Рубрика:
17
преобразовывать падающую на нее цилиндрическую волну (что наблюда-
ется в Н- и Е-рупорах) в плоскую волну в раскрыве, то сторона, обращен-
ная к источнику излучения, должна быть выпуклой (рис. 12, а).
Профиль линзы в этом случав определяется уравнением, которое в
полярной системе координат имеет вид
1
,
cosψ1
n
rf
n
−
=
−
(19)
где r и ψ – полярные координаты, показанные на рис. 12, а; f – фокус-
ное расстояние линзы; n – коэффициент преломления диэлектрика (для
диэлектрической линзы
ε1
C
n
V
==>
).
При этом любой луч, исходящий из точки F-фокуса параболы, дохо-
дит до раскрыва линзы за одно и то же время, и поэтому поле в раскры-
ве линзы оказывается синфазным.
Однако природный диэлектрик не единственный материал, позволя-
ющий выполнить корректирующую линзу. Скорость распространения
электромагнитной волны между двумя параллельными пластинами при
условии, что вектор электрического поля волны параллелен пластинам,
определяется выражением
Ф
2
1
,
λ
1
2
C
V
a
=
−
где a
1
– расстояние между пластинами, выбираемое из условия распро-
странения волны типа H
10
1
λ
λ
2
a
<<
; λ – длина волны в свободном
пространстве. Очевидно, что в данном случае фазовая скорость
V
Ф
больше скорости света С, а коэффициент преломления линзы:
2
Ф1
λ
1
1.
2
C
n
Va
==− <
(20)
Используя в качестве материала линзы систему параллельных плас-
тин, можно создать линзу, подбирая соответствующим образом ее фор-
му. Такую металлопластинчатую линзу принято называть ускоряющей.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 15
- 16
- 17
- 18
- 19
- …
- следующая ›
- последняя »
