Геометрическая оптика. Федосов И.В. - 52 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СГУ им. Чернышевского | Саратов

Составители: 

Рубрика: 

51
в точку H (рис. 2.6) под углом
H
к оптической оси, после преломления
должен пройти через главную точку H и выйти из системы под углом
H
, не равным углу
H
, так как
HH
f
f
tgtg
. Только в частном
случае, при – f = f углы
H
и
H
будут равны. Найдем такие сопря-
женные точки N и N и плоскости (рис. 2.7), для которых угловое уве-
личение равно плюс единице. Если = 1, то из (2.16) следует, что z
N
=
f и z
N
= f. Точки на оптической оси, для которых угловое увеличение
равно единице, называются узловыми точками оптической системы.
Передняя узловая точка N находится от переднего фокуса F на рас-
стоянии, равном заднему фокусному расстоянию системы, а задняя
узловая точка N удалена от заднего фокуса F на расстояние, равное
переднему фокусному расстоянию. Так как
N
= +1, то tg
N
= tg
N
и
N
=
N
. Следовательно, сопряженные лучи, проходящие через узло-
вые точки, параллельны друг другу.
Из рис. 2.7. с учетом знаков найдем отрезки HN и H N :
.
;
ffzfNH
fffzHN
N
N
Перейдем к определению продольного увеличения. На рис.
2.8. даны две пары сопряженных точек, A
1
и A
2
, A
1
и A
2
. Отрезки A
1
A
2
Рис. 2.7. Узловые точки идеальной оптической системы.

Страницы