Составители:
Рубрика:
62
синусов. Следовательно, лучи широко расходящегося или сходящего-
ся пучка лучей после преломления на плоской поверхности пересекут
линию AO в разных точках, т. е. гомоцентричность пучка после
преломления на плоской поверхности нарушается, а изображе-
ния точечного источника, даваемое плоской поверхностью, будет
иметь вид кружка рассеяния (рис.3.3). Для малых углов ( 0)
формула (3.5) принимает вид
n
n
ss
0
.
Плоскопараллельной пластинкой называется оптическая де-
таль, ограниченная двумя параллельными плоскостями.
Пластинки, в зависимости от их назначения, могут быть помеще-
ны как в параллельных, так и в сходящихся или расходящихся пучках
лучей. В зависимости от того, в каких пучках установлена пластинка,
влияние ее на качество изображения будет различным.
Рассмотрим ход лучей через стеклянную плоскопараллельную
пластинку толщиной d, находящуюся в воздухе (наиболее распро-
страненный случай применения). В этом случае n
1
= 1,0; n
2
= n; n
3
=
1,0 (рис.3.4). Пусть на пластинку падает луч MA. После преломления
в точках M
1
и M
2
на гранях пластинки этот луч выйдет по направле-
нию M
2
A .
Углы падения и преломления в точке M
1
обозначим через
1
и
1
,
те же углы в точке M
2
– через
2
и
2
. Применяя дважды закон пре-
ломления и учитывая, что пластинка находится в воздухе, получаем
11
sinsin n
;
22
sinsinn
.
Так как
1
=
2
(углы при параллельных прямых), то, заменив
1
на
2
,
получим
21
sinsin n
или
21
sinsin
откуда
1
=
2
. Вышедший
из пластинки луч оказывается смещенным на величину e параллельно
падающему лучу. Определим смещение e. Из треугольников M
1
M
2
K и
M
1
M
2
N находим
)sin(
1121
MMe
и
1
21
cos
d
MM
.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 61
- 62
- 63
- 64
- 65
- …
- следующая ›
- последняя »
