Методические указания для практических занятий по общей и экспериментальной физике. Часть четвертая. Электромагнетизм. Филимонова Л.В. - 76 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ЕГУ им. Бунина | Елец

Составители: 

Рубрика: 

76
разрывно друг с другом связанных и непрерывно друг друга порождающих пе-
ременных электрического и магнитного полей называется электромагнитным
полем.
С помощью уравнений Максвелла решаются прямая и обратная задачи:
∗ по известным распределениям плотности зарядов определяются
характеристики полей как функции координат и времени.
∗ по известным характеристикам полей устанавливают распреде-
ление зарядов и токов.
При их решении система уравнений Максвелла дополняется началь-
ными и граничными условиями.
Магнитная энергия контуров с током.
1) Собственная магнитная энергия контура:
222
2
2
BB
m
IФ
L
Ф
LI
W ===
(5.4)
2) Полная магнитная энергия системы двух контуров:
2121
2
22
2
11
22
IIL
ILIL
W
m
++= , (5.5)
где
2
2
11
IL
- собственная магнитная энергия первого контура,
2
2
22
IL
— собствен-
ная энергия второго контура,
2121
IIL — взаимная энергия контуров (при
увеличении расстояния между ними первые два члена не изменяются, а тре-
тий стремится к нулю).
3) Магнитная энергия системы N контуров:
∑
=
Φ
N
k
kkm
IW
1
2
1
, (5.6) 
разрывно друг с другом связанных и непрерывно друг друга порождающих пе-
ременных электрического и магнитного полей называется электромагнитным
полем.
     С помощью уравнений Максвелла решаются прямая и обратная задачи:
           ∗ по известным распределениям плотности зарядов определяются
              характеристики полей как функции координат и времени.
           ∗ по известным характеристикам полей устанавливают распреде-
              ление зарядов и токов.
   При их решении система уравнений Максвелла дополняется началь-
ными и граничными условиями.


                        Магнитная энергия контуров с током.

1) Собственная магнитная энергия контура:
                                             2
                                      LI 2 ФB IФB
                                 Wm =     =    =                         (5.4)
                                       2    2L   2
2) Полная магнитная энергия системы двух контуров:

                                 L1I12 L2 I 22
                            Wm =      +        + L21I1I 2 ,              (5.5)
                                   2     2

    L1I12                                                  L2 I 22
где       - собственная магнитная энергия первого контура,         — собствен-
      2                                                      2
ная энергия второго контура, L21I1I 2 — взаимная энергия контуров (при
увеличении расстояния между ними первые два члена не изменяются, а тре-
тий стремится к нулю).
3) Магнитная энергия системы N контуров:

                                                N
                                            1
                                       Wm   2   ∑ I k Φk ,               (5.6)
                                                k =1




                                       76

Страницы