Методические указания для практических занятий по общей и экспериментальной физике. Часть третья. Электричество. Филимонова Л.В. - 116 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ЕГУ им. Бунина | Елец

Составители: 

Рубрика: 

116
Приложение 3
ЭСП некоторых заряженных тел правильной геометрической формы
тело (распре-
деление заря-
да равномер-
ное)
напряжен-
ность поля
разность потенциалов
между двумя точками
разность потенциалов
между двумя точками
точечный
заряд
Q
2
r
Q
kE =
)
11
(
21
21
rr
kQ −=−
ϕϕ
__
бесконечная
плоскость
0
2
ε
σ
=E
- поле
однородно
__
)(
2
12
0
21
xx −=−
ε
σ
ϕϕ
2
r
Q
kE =
при
r ≥ R,
)
11
(
21
21
rr
kQ −=−
ϕϕ
при
r
1
> R, r
2
> R.
)
11
(
210
2
21
rr
R
−=−
ε
σ
ϕϕ
при
r
1
> R, r
2
> R.
сфера ра-
диуса
R
Е = 0
при
r < R
R
kQ
==
const
ϕ
0
const
ε
σ
ϕ
R
==
r
R
Q
kE
3
=
при r ≤ R,
)(
2
2
1
2
2
3
21
rr
R
kQ
−=−
ϕϕ
при r
1
< R, r
2
< R.
)(
6
2
1
2
2
0
21
rr
q
−=−
ε
ρ
ϕϕ
при r
1
< R, r
2
< R.
шар радиуса
R
2
r
Q
kE =
при
r ≥ R.
)
11
(
21
21
rr
kQ −=−
ϕϕ
при
r
1
> R, r
2
> R.
)
11
(
3
210
3
21
rr
R
q
−=−
ε
ρ
ϕϕ
при r
1
> R, r
2
> R.
бесконеч-
ный ци-
линдр
(нить)
r
kE
τ
2
=
при
r ≥ R,
внутри поля
нет
__
1
2
21
ln2
r
r
k
τϕϕ
=− 
                                                                           Приложение 3
   ЭСП некоторых заряженных тел правильной геометрической формы


тело (распре-
деление заря-     напряжен-         разность потенциалов          разность потенциалов
да равномер-      ность поля        между двумя точками           между двумя точками
ное)

 точечный
                E=k
                      Q              ϕ1 − ϕ 2 = kQ ( 1 − 1 )                 __
  заряд Q             r2                              r1   r2
                     σ
бесконечная E =      - поле
                                                                 ϕ1 − ϕ 2 = σ ( x2 − x1 )
                2ε 0                             __
 плоскость                                                                  2ε 0
            однородно
                      Q                                                     σR2 1 1
                E=k                  ϕ1 − ϕ 2 = kQ ( 1 − 1 )     ϕ1 − ϕ 2 =      ( − )
                      r2                              r1   r2                ε 0 r1 r2
 сфера ра-
                при r ≥ R,             при r1 > R, r2 > R.           при r1 > R, r2 > R.
  диуса R
                Е=0
                                       ϕ = const =
                                                      kQ              ϕ = const = σR
                при r < R                              R                          ε0
                   Q                          kQ                            ρq 2
                E=k   r             ϕ1 − ϕ 2 =     ( r 2
                                                         − r 2
                                                               ) ϕ  − ϕ   =      ( r2 − r12 )
                  R3                          2R 3 2        1     1     2
                                                                            6ε 0
шар радиуса при r ≤ R,                 при r1 < R, r2 < R.          при r1 < R, r2 < R.
     R             Q                                                        ρ q R3 1 1
            E=k 2                    ϕ1 − ϕ 2 = kQ ( 1 − 1 )     ϕ1 − ϕ 2 =       ( − )
                   r                                  r1   r2                3ε 0 r1 r2
            при r ≥ R.                 при r1 > R, r2 > R.           при r1 > R, r2 > R.
                      2τ
 бесконеч-      E=k
                       r
  ный ци-                                                                               r2
                при r ≥ R,                       __                 ϕ1 − ϕ 2 = 2kτ ln
   линдр                                                                                r1
                внутри       поля
   (нить)
                нет




                                         116

Страницы