Методические указания для практических занятий по общей и экспериментальной физике. Часть третья. Электричество. Филимонова Л.В. - 6 стр.

      Согласно теории близкодействия взаимодействие электрических зарядов
опосредовано: один заряд создает в окружающем его пространстве электриче-
ское поле (частная форма электромагнитного поля), которое действует на вто-
рой заряд, находящийся в поле первого заряда.
      Взаимодействие заряда с полем характеризуется двумя величинами: си-
лой, с которой поле действует на заряд и потенциальной энергией заряда по
отношению к полю. Обе эти величины характеризуют именно систему – поле
и находящийся в нем заряд. Поэтому их математические выражения содержат
как характеристики источников поля, т.е. заряженных тел создающих данное
поле, так и величину заряда, введенного в это поле. Таким образом, при реше-
нии задач важно различать, какой заряд создает поле, а какой лишь помещает-
ся в него, испытывая на себе силовое воздействие этого поля.
      Напряженность E – основная векторная характеристика электрического
поля, равная силе, действующей на единичный положительный точечный за-
ряд, помещенный в данную точку поля, и направленная в сторону действия
этой силы. Электрическое поле считается заданным, если известна в каждой
точке пространства величина и направление вектора E . При этом все осталь-
ные характеристики электрического поля могут быть вычислены через напря-
женность.
      Потенциал, как и потенциальная энергия, в общем виде определен с
точностью до произвольной аддитивной постоянной. Говорить об определен-
ном значении потенциала возможно лишь после выбора начала отсчета: выби-
рается точка, в которой потенциал принимается равным нулю («нулевая точ-
ка»). Такая процедура называется нормировкой потенциала. После норми-
ровки потенциал любой точки поля становится равным работе, совершаемой
полем при перемещении единичного точечного положительного заряда из
данной точки в нулевую точку.
      Если источники электрического поля имеют конечные размеры, то нуле-
вую точку целесообразно выбирать в бесконечности, поскольку при этом про-
извольная постоянная обращается в ноль и формула для потенциала принима-
ет наиболее простой вид. Если же источники поля имеют бесконечные разме-
ры, то в расчетах потенциала появляются расходящиеся интегралы. В этом
случае нулевая точка обычно выбирается на конечном расстоянии от источни-


                                   6