Аэрокосмические фотоприемные устройства в видимом и инфракрасном диапазонах. Формозов Б.Н. - 20 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СПб ГУАП | Санкт-Петербург

Составители: 

Рубрика: 

20
Фотон, поглощенный фотокатодом, отдает свою кинетическую энер-
гию электрону металла, а тот может преодолеть работу выхода и вый-
ти в вакуум.
Кинетическая энергия фотоэлектрона, вышедшего в вакуум,
2
υ––,
2
mv hc
Eh
′
==
ϕ
=
ϕ
λ
(3.5)
где ϕ – работа выхода поверхности фотокатода.
Самую низкую работу выхода среди мет а ллов (1,9 эВ) имеет це зий .
Так как энергия фотона зависит от частоты, то существует "красная
граница" фотоэффекта
1, 24
,
c
λ=
ϕ
(3.6)
где ϕ измеряет ся в эВ.
В настоящее время созданы сурьямяно-цезиевые и по лупрозрачные
фот ок атоды,квантовый вых од которых достигает 10–12 %;
c
λ
цезия со-
ставляет 0,65 мкм. У современных фотокатодов она
c
λ
неск о лько бо льше.
3.2. Фотопроводящие ПИ
В наиболее распространенных ПИ, работающих в ИК-диапазоне, ис-
пользуются различные виды внутреннего фотоэффекта в полупроводниках.
К полупроводникам относят электронные проводники, электро-
сопротивление которых при Т = 300 К лежит в пределах от 1⋅10
–2
до
1⋅10
9
Ом⋅см. Таким образом, полупроводники по сопротивлению на-
ходятся между хорошими проводниками (
–6
110
⋅∼
Ом⋅см) и изолято-
рами (от
14 22
110 до110⋅⋅∼
Ом⋅см).
При абсолютном нуле (Т = 0 К) чистые и иде альные кристаллы боль-
шинства полупроводников должны быть изоляторами; их характерные
полупроводниковые свойства обнаруживаются при тепловом возбужде-
нии и наличии примесей или дефектов.
Собственная проводимость. Если исключить область сверхниз-
ких температур, полупроводники высокой степени чистоты часто обна-
руживают так называемую собственную проводимость, которую сле-
дует отличать от примесной проводимости менее чистых образцов.
В связи с этим введем еще понятие температурной области соб-
ственной проводимости как области температур, где на электричес-

Страницы