Составители:
30
Таким образом, Е
ф
зависит от F
(очень важный вывод). Воспользовав-
шись формулой (3.9), вычислим поток,
попадающий на ПИ от излучения АЧТ,
согласно формуле (1.3), находящегося
от ПИ не на
∞
, а на расстоянии R
(рис. 3.8), где
RD
– диаметр вход-
ного зрачка; R – расстояние от АЧТ до
ПИ; α – угол, стягиваемый D.
Для энергии АЧТ в малом телесном
угле α, равном
2
2
2
sin ,
4
DD
R
R
π
π≈
попадающая через ОС на ПИ, будет
()
max
22
–1
/
max
25
max
1.
2
hc kT
hcD
Re
R
λ
α
λ
πτ
=−
λ
(3.16)
Для длинных волн
max
3–14
λ=
мкм; и не очень высоких температур
АЧТ 80–900 К
max
11.
ch
kT
e
λ
−
Поэтому сделаем преобразование
()
2
2
max
5
max
–/
max
2
hc
D
hc kT
R
Re
λ
πτ
α
λ
λ
=⋅
(3.17)
1. Спектральная плотность излучения, попадающая на ПИ через ОС,
пропорциональна площади входного зрачка ОС и обратно пропорцио-
нальна квадрату расстояния до источника (цели).
2. Поток (Вт/элемент) в плоскости фокусировки ПИ не зависит от
фокусного расстояния F ОС.
Ранее определили понятие квантовой эффективности ПИ
ф
ф
,
Ne
N
η=
(3.18)
где η – квантовая эффективность;
ф
Ne
– среднее число фотогенериро-
ванных носителей;
ф
N
– среднее число падающих на поверхность ПИ
D
R
АЧ Т
(W
λ
Τ
)
α
Рис. 3.8
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 28
- 29
- 30
- 31
- 32
- …
- следующая ›
- последняя »
