ВУЗ:
Составители:
39
где k = 1,38·10
-23
Дж·К
-1
– постоянная Больцмана; T – температура, К; p
p0
,
p
n0
– концентрации дырок в p и n слоях, м
-3
; n
n0
, n
p0
– концентрации элек-
тронов в
n и p слоях, м
-3
; ρ
i
, ρ
n
, ρ
p
– удельные сопротивления соответствен-
но собственного полупроводника
n и p слоев, Ом·м; b = μ
n
/μ
p
– отношение
подвижностей электронов и дырок.
Высота потенциального барьера при прямом смещении
p-n перехода
уменьшается
UVV −=
0кк
, В, (4.32)
при обратном смещении увеличивается
UVV +=
0кк
, В, (4.33)
где
U – приложенное напряжение между p и n слоями, В.
Вольтамперная характеристика идеального p-n-перехода имеет вид
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
−
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
= 1exp
к
0
kT
eV
II
, А, (4.34)
где
I
0
– тепловой ток (ток насыщения), А,
S
L
neD
L
peD
I
n
pn
p
np
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
+=
00
0
, (4.35)
где
D
p
, D
n
– коэффициенты диффузии дырок и электронов, м
2
·с
-1
; p
n0
, n
p0
–
равновесные концентрации дырок и электронов в
n и p слоях, м
-3
; S – пло-
щадь перехода, м
2
; L
p
, L
n
– диффузионные длины дырок и электронов, м,
)()()( npnpnp
DL τ= , (4.36)
где τ
p
, τ
n
– время жизни дырок и электронов соответственно, с.
Барьерная емкость p-n перехода
UV
V
l
S
С
−
εε
=
0к
0к
0
0
Б
, Ф, (4.37)
где ε
0
= 8,85·10
-12
Ф·м
-1
– диэлектрическая проницаемость вакуума; ε – от-
носительная диэлектрическая проницаемость материала;
U – приложенное
обратное напряжение, В;
l
0
– равновесная ширина перехода
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
+
εε
=
ад
0к0
0
11
2
NNe
V
l
, м, (4.38)
где
N
д
, N
а
– концентрации донорных и акцепторных примесей в
n и p слоях, м
-3
.
При прямом смещении емкость перехода обусловлена в основном
диффузионной емкостью, которая на низких частотах равна
где k = 1,38·10-23 Дж·К-1 – постоянная Больцмана; T – температура, К; pp0, pn0 – концентрации дырок в p и n слоях, м-3; nn0, np0 – концентрации элек- тронов в n и p слоях, м-3; ρi, ρn, ρp – удельные сопротивления соответствен- но собственного полупроводника n и p слоев, Ом·м; b = μn/μp – отношение подвижностей электронов и дырок. Высота потенциального барьера при прямом смещении p-n перехода уменьшается Vк = Vк 0 − U , В, (4.32) при обратном смещении увеличивается Vк = Vк 0 + U , В, (4.33) где U – приложенное напряжение между p и n слоями, В. Вольтамперная характеристика идеального p-n-перехода имеет вид ⎛ ⎛ eV ⎞ ⎞ I = I 0 ⎜ exp⎜ к ⎟ − 1⎟ , А, (4.34) ⎝ ⎝ kT ⎠ ⎠ где I0 – тепловой ток (ток насыщения), А, ⎛ eD p pn0 eDn n p 0 ⎞ I0 = ⎜ + ⎟S , (4.35) ⎜ Lp L ⎟ ⎝ n ⎠ где Dp, Dn – коэффициенты диффузии дырок и электронов, м2·с-1; pn0, np0 – равновесные концентрации дырок и электронов в n и p слоях, м-3; S – пло- щадь перехода, м2; Lp, Ln – диффузионные длины дырок и электронов, м, L p ( n) = D p (n) τ p ( n) , (4.36) где τp, τn – время жизни дырок и электронов соответственно, с. Барьерная емкость p-n перехода εε 0 S Vк 0 СБ = , Ф, (4.37) l0 Vк 0 − U где ε0 = 8,85·10-12 Ф·м-1 – диэлектрическая проницаемость вакуума; ε – от- носительная диэлектрическая проницаемость материала; U – приложенное обратное напряжение, В; l0 – равновесная ширина перехода 2εε 0Vк 0 ⎛ 1 1 ⎞⎟ l0 = ⎜ + e ⎜N N ⎟ , м, (4.38) ⎝ д а⎠ где Nд, Nа – концентрации донорных и акцепторных примесей в n и p слоях, м-3. При прямом смещении емкость перехода обусловлена в основном диффузионной емкостью, которая на низких частотах равна 39
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 37
- 38
- 39
- 40
- 41
- …
- следующая ›
- последняя »