ВУЗ:
Составители:
40
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
+=
kT
eU
S
neLpeL
kT
e
С
pnnp
exp
22
00
Д
, Ф, (4.39)
где
p
n0
, n
p0
– равновесные концентрации дырок и электронов в n и p слоях, м
-3
;
U – падение напряжения на переходе, В.
При прямом смещении
контакта металл – полупроводник (кон-
такта Шоттки) плотность тока
]1[exp
0
−
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
=
kT
eU
jj
, А·м
-2
, (4.40)
где
j
0
– плотность обратного тока насыщения, А·м
-2
; U – приложенное на-
пряжение, В.
Задачи
4.1. Вычислить собственную концентрацию носителей заряда в
кремнии при
T = 300 К, если ширина его запрещенной зоны ΔW = 1,12 эВ,
а эффективные массы плотности состояний для электронов зоны проводи-
мости и для дырок валентной зоны соответственно равны:
m
c
= 1,05m
0
;
m
v
= 0,56m
0
, где m
0
– масса свободного электрона.
4.2. В собственном германии ширина запрещенной зоны при темпе-
ратуре 300 К равна 0,665 эВ. На сколько надо повысить температуру, что-
бы число электронов в зоне проводимости увеличилось в два раза? Темпе-
ратурным изменением эффективной плотности состояний для электронов и
дырок при расчете пренебречь.
4.3. Определить, как изменится концентрация электронов в арсениде
галлия, легированном цинком до концентрации
N
Zn
= 10
22
м
-3
, при повыше-
нии температуры от 300 до 500 К. Полагать, что при 300 К все атомы цин-
ка полностью ионизированы.
4.4. Определить, при какой концентрации примесей удельная прово-
димость германия при температуре 300 К имеет наименьшее значение.
Найти отношение собственной удельной проводимости к минимальной
при той же температуре. Принять собственную концентрацию носителей
заряда при комнатной температуре
n
i
= 2,1·10
19
м
-3
, подвижность электро-
нов μ
n
= 0,39 м
2
·(В·с)
-1
, подвижность дырок μ
p
= 0,19 м
2
·(В·с)
-1
.
Решение
Минимум удельной проводимости находим из условия
dσ/dn = 0.
Учитывая, что γ =
enμ
n
+ epμ
p
= enμ
n
+ (en
i
2
μ
p
/n), после дифференцирования
получим
0/
22
=μ−μ nene
pin
.
e ⎛ eL p pn 0 eLn n p 0 ⎞ ⎟⎟ S exp⎛⎜ eU ⎞ СД = ⎜⎜ + ⎟ , Ф, (4.39) kT ⎝ 2 2 ⎠ ⎝ kT ⎠ где pn0, np0 – равновесные концентрации дырок и электронов в n и p слоях, м-3; U – падение напряжения на переходе, В. При прямом смещении контакта металл – полупроводник (кон- такта Шоттки) плотность тока ⎛ eU ⎞ -2 j = j0 [exp⎜ ⎟ − 1] , А·м , (4.40) ⎝ kT ⎠ где j0 – плотность обратного тока насыщения, А·м-2; U – приложенное на- пряжение, В. Задачи 4.1. Вычислить собственную концентрацию носителей заряда в кремнии при T = 300 К, если ширина его запрещенной зоны ΔW = 1,12 эВ, а эффективные массы плотности состояний для электронов зоны проводи- мости и для дырок валентной зоны соответственно равны: mc = 1,05m0; mv = 0,56m0, где m0 – масса свободного электрона. 4.2. В собственном германии ширина запрещенной зоны при темпе- ратуре 300 К равна 0,665 эВ. На сколько надо повысить температуру, что- бы число электронов в зоне проводимости увеличилось в два раза? Темпе- ратурным изменением эффективной плотности состояний для электронов и дырок при расчете пренебречь. 4.3. Определить, как изменится концентрация электронов в арсениде галлия, легированном цинком до концентрации NZn = 1022 м-3, при повыше- нии температуры от 300 до 500 К. Полагать, что при 300 К все атомы цин- ка полностью ионизированы. 4.4. Определить, при какой концентрации примесей удельная прово- димость германия при температуре 300 К имеет наименьшее значение. Найти отношение собственной удельной проводимости к минимальной при той же температуре. Принять собственную концентрацию носителей заряда при комнатной температуре ni = 2,1·1019 м-3, подвижность электро- нов μn = 0,39 м2·(В·с)-1, подвижность дырок μp = 0,19 м2·(В·с)-1. Решение Минимум удельной проводимости находим из условия dσ/dn = 0. Учитывая, что γ = enμn + epμp = enμn + (eni2μp/n), после дифференцирования получим eμ n − eni2μ p / n 2 = 0 . 40
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 38
- 39
- 40
- 41
- 42
- …
- следующая ›
- последняя »