ВУЗ:
Рубрика:
31
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
+=
i
n
i
p
k
n
n
ln
n
p
ln
q
kT
ϕ
или
n
p
p
n
k
p
p
ln
q
kT
n
n
ln
q
kT
==
ϕ
, (4.1)
при
=300 K T B026,0
q
kT
= .
Таким образом, контактная разность потенциалов при данной
температуре определяется концентрациями подвижных носителей
заряда в обеих областях.
На энергетической диаграмме (рис.4.2) показаны токи,
протекающие через p-n-переход при термодинамическом равновесии.
E
f
p
k
n
fn
E
+
1
1
+
2
2
c
E
ν
E
c
E
ν
E
Рис.4.2
Из зоны проводимости n-области в зону проводимости p-области могут
продиффундировать только электроны 1 (основные носители),
обладающие энергиями, достаточными
для преодоления
потенциального барьера. После перехода в р-область эти электроны
становятся излишними по сравнению с концентрацией электронов,
удовлетворяющей условиям термодинамического равновесия, и
поэтому рекомбинируют с дырками из валентной зоны. Такие
переходы электронов обусловливают диффузионную составляющую
тока, которая по своей физической природе является током
рекомбинации.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 29
- 30
- 31
- 32
- 33
- …
- следующая ›
- последняя »
