ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
18
Рис. 8. Эквивалентная схема ВШП, излучающего в бесконечно
протяженную акустическую среду [1].
Используя матрицу (3) и схему рис. 8, определим входную
проводимость ВШП как
Y
вх
= j ω C
T
+ j b
a
(ω) + G
a
(ω), (4)
где G
a
(ω) = 2 G
0
[tg(θ / 4) sin(N θ / 2)]
2
≈ G [(sin x) / x]
2
– активная
составляющая проводимости излучения,
b
a
(ω) = 2 G
0
tg(θ / 4) [4 N + tg(θ / 4) sin(N θ)] ≈ G (sin(2x) – 2x) / (2 x
2
) –
реактивная составляющая проводимости излучения,
G = (4 / π) k
2
ω
a
C
s
N
2
– значение G
a
на частоте акустической волны ω
a
,
x = Nπ (ω – ω
a
) / ω
a
,
k – коэффициент электромеханической связи в выбранном кристаллогра-
фическом направлении.
Приближения в выражениях G
a
(ω) и b
a
(ω) справедливы лишь вблизи ω
а
в полосе частот, удовлетворяющих условию |ω – ω
a
| < 0,2 ω
a
. Частотные
зависимости активной и реактивной составляющих проводимостей
излучения преобразователя для двух значений N приведены на рис. 9.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 16
- 17
- 18
- 19
- 20
- …
- следующая ›
- последняя »
