ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
20
Cледует отметить, что эквивалентная схема Мэзона (рис. 6) не
учитывает разницы в скоростях распространения ПАВ на свободной и
металлизированной поверхностях пьезоэлектрика при прохождении волны
вдоль ВШП и, следовательно, не учитывает влияния, связанного с
отражением ПАВ от граней штырей преобразователя. Влияние этих
отражений возрастает с увеличением количества пар электродов в
преобразователе,
и при большом их числе амплитудно- и фазочастотная
характеристики преобразователя значительно искажаются. Кроме того,
следует помнить, что используемая модель ВШП основана на грубой
(поперечной) аппроксимации реальных электрических полей в
преобразователе и поэтому мало пригодна для описания работы
преобразователя на обертонах частоты ω
а
.
Схема Мэзона была введена для описания упругих колебаний в
образцах, где имеется система плоских стоячих объёмных волн (т.е.
присутствует одномерное распределение упругого и электрического полей).
Поэтому при использовании схемы Мэзона для расчета существенно
двумерных электродных преобразователей ПАВ сразу же возникают
принципиальные ограничения, которые не устраняются практически
никакими модификациями. Это
является основным недостатком данного
подхода.
Третий, более строгий и физический, чем первые два, подход связан с
решением электрической и упругой задач для полупространства с системой
металлических электродов по методу последовательных приближений. При
строгой постановке задачи для возбуждающих электродов на поверхности
полупространства должны быть заданы лишь разности потенциалов на них и
их
геометрия. Ни распределения электрического поля на поверхности
кристалла, ни распределения зарядов (токов) на электродах невозможно
задать. Эти поля, заряды и токи сами зависят от возбуждаемых ими упругих
колебаний полупространства. Поэтому задача должна решаться как
самосогласованная. В методе последовательных приближений сначала
решается электрическая (упругая) задача без учета пьезоэффекта, а затем в
первом приближении теории возмущений определяются характеристики
упругого или электрического поля. Естественно, что получаемое решение
приближенно и применимо только при малости коэффициента
