Методические указания к лабораторному практикуму по оптике для студентов физического факультета - 4 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ВГУ | Воронеж

Составители: 

Рубрика: 

4
Исследование возникшего в результате дифракции распределения
освещённости в фокальной плоскости линзы L
2
сводится к учёту интерференции
между элементарными источниками, заполняющими щель. Все они когерентны , т.
к . произошли от одного и того же точечного источника S.
Обычно решается задача нахождения распределения интенсивности
дифракционной картины в фокальной плоскости линзы в зависимости от угла
дифракции ϕ [1].
Результат решения:
2
0
sin

=


u
II
u
ϕ
, где
sin
=
b
u
πϕ
λ
. (6)
При φ = 0 I = I
0
; в направлениях sin ϕ= ±mλ/b, при m = 1, 2, 3…
интенсивность посылаемого излучения равна нулю. Между минимумами
расположены максимумы 1-го, 2-го и т. д. порядков, причём I
1
= 0,047I
0
, I
2
=
0,017I
0
и т. д., величина их мала по сравнению с I
0
. На рис. 3 показана
дифракционная картина :
Координаты минимумов x
m
= ±mλL/b, ширина побочных максимумов
∆x=λL/b, ширина центрального максимума 2Δx. L — расстояние от плоскости
щели до экрана наблюдения (см . рис. 3).
Точно так же выглядит дифракционная картина от препятствия в виде нити
(волоса )
толщиной b, но эта
картина
Рис. 3. 
                                                  4
     Исследование возникшего в результате дифракции распределения
освещённости в фокальной плоскости линзы L2 сводится к учёту интерференции
между элементарными источниками, заполняющими щель. Все они когерентны, т.
к. произошли от одного и того же точечного источника S.
      Обычно решается задача нахождения распределения интенсивности
дифракционной картины в фокальной плоскости линзы в зависимости от угла
дифракции ϕ [1].
     Результат решения:
                                        2
                            � sin u�                        π b sin ϕ
                   I ϕ =I 0 �       �       ,    где      u=          .   (6)
                              � u�                              λ
     При φ = 0       I = I0; в направлениях sin ϕ= ±mλ/b, при m = 1, 2, 3…
интенсивность посылаемого излучения равна нулю. Между минимумами
расположены максимумы 1-го, 2-го и т. д. порядков, причём I1 = 0,047I0, I2 =
0,017I0 и т. д., величина их мала по сравнению с I0. На рис. 3 показана
дифракционная картина:
     Координаты минимумов xm = ±mλL/b, ширина побочных максимумов
∆x=λL/b, ширина центрального максимума 2Δx. L — расстояние от плоскости
щели до экрана наблюдения (см. рис. 3).
      Точно так же выглядит дифракционная картина от препятствия в виде нити
(волоса)
толщиной                                                            b, но эта
картина




                                                Рис. 3.

Страницы