Методические указания к лабораторному практикуму по оптике для студентов физического факультета. Голицына О.М - 6 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ВГУ | Воронеж

Составители: 

Рубрика: 

6
соответствующей этому лучу. Оба луча, возникающие при двойном
лучепреломлении, полностью поляризованы во взаимно перпендикулярных
плоскостях. Один из лучей получил название обыкновенного, так как для него
выполняется обычный закон преломления и показатель преломления n
o
=Const не
зависит от направления распространения луча в кристалле, второй луч не
подчиняется обычному закону преломления и был назван необыкновенным , для
него показатель преломления n
е
изменяется в зависимости от направления в
кристалле. В направлении главной оптической оси показатели преломления для
обыкновенного и необыкновенного лучей равны n
o
=n
е
и двойное
лучепреломление отсутствует, если же свет распространяется перпендикулярно
оптической оси , то разность |n
о
- n
е
| приобретает максимальное значение.
Рассмотрим оптическую систему, состоящую из поляризатора, анализатора
и расположенной между ними кристаллической пластинки, вырезанной
параллельно оптической оси (рис.4). Если угол , который составляет плоскость
колебаний вектора Е падающей волны и плоскость главного сечения
кристаллической
пластинки не равен 0 и
π/2, тогда в пластине
возникнут две линейно
поляризованные во
взаимно
перпендикулярных
плоскостях волны ,
которые будут
распространяться по
одному направлению ,
но с различными
скоростями v
e
= c/n
e
, v
o
=
c/n
o
. На выходе из
пластины имеем два взаимно перпендикулярных колебания:
0
cos
exx
EEEt
ω
==
, (2)
0
cos()
oyy
EEEt
ωδ
==−
,
где δ-приобретенная в пластине разность фаз:
Рис.4. Возникновение эллиптической поляризации.
О
О
'
P
A
F
F
d
h 
                                          6
соответствующей этому лучу. Оба луча, возникающие при двойном
лучепреломлении, полностью поляризованы во взаимно перпендикулярных
плоскостях. Один из лучей получил название обыкновенного, так как для него
выполняется обычный закон преломления и показатель преломления no=Const не
зависит от направления распространения луча в кристалле, второй луч не
подчиняется обычному закону преломления и был назван необыкновенным, для
него показатель преломления nе изменяется в зависимости от направления в
кристалле. В направлении главной оптической оси показатели преломления для
обыкновенного и необыкновенного лучей равны no=nе и двойное
лучепреломление отсутствует, если же свет распространяется перпендикулярно
оптической оси, то разность |nо - nе| приобретает максимальное значение.
      Рассмотрим оптическую систему, состоящую из поляризатора, анализатора
и расположенной между ними кристаллической пластинки, вырезанной
параллельно оптической оси (рис.4). Если угол, который составляет плоскость
колебаний вектора Е падающей волны и плоскость главного сечения
кристаллической
пластинки не равен 0 и                              F
π/2, тогда в пластине
возникнут две линейно                                      О'
поляризованные     во                P          h                A
взаимно
перпендикулярных
плоскостях     волны,                                d
которые         будут
                                                       О
распространяться      по
одному направлению,
но    с    различными                          F
скоростями ve= c/ne, vo=   Рис.4. Возникновение эллиптической поляризации.
c/no. На выходе из
пластины имеем два взаимно перпендикулярных колебания:
                             Ee =Ex =E0 x cos ωt ,              (2)
                             Eo =E y =E0 y cos(ωt −δ ) ,
где δ-приобретенная в пластине разность фаз:

Страницы