Методические указания к лабораторному практикуму по оптике для студентов физического факультета. Голицына О.М - 7 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ВГУ | Воронеж

Составители: 

Рубрика: 

7
2
()
oe
knnd
π
δ
λ
=∆=−, (3)
(
2
k
π
λ
=- волновое число,
()
oe
∆=−
-оптическая разность хода).
Складывая колебания (2), для траектории движения конца суммарного
вектора E нетрудно получить уравнение эллипса :
22
2
22
0000
2
cossin
xyxy
xyxy
EEEE
δδ
+−= (4)
В зависимости от значения разности фаз δ колебаний и от соотношения
амплитуд компонент Е
x
и Е
y
из этого уравнения можно получить различные виды
поляризации излучения:
Линейная: δ = mπ
а) если m – четное, то
кристаллическая пластина дает сдвиг
фаз, кратный 2π и плоскость
поляризации на выходе из нее совпадает
с плоскостью поляризации волны ,
падавшей на пластину .
б ) если m – нечетное, то пластина
дает сдвиг фаз π, и на выходе из нее
снова образуется линейно
поляризованная волна , но направление колебаний вектора Е этой волны будет
повернуто относительно направления колебаний вектора Е падающей волны на
угол 2α (рис.5).
Эллиптическая: δ ≠ mπ, E
x
≠ 0, E
y
≠ 0.
Круговая: δ = (2m+1)π/2, E
0x
= E
0y
.
Для превращения линейно поляризованного света в эллиптически
поляризованный в настоящей работе используется явление искусственной
оптической анизотропии, возникающей при механической деформации сжатия
или растяжения. Направление приложенной силы играет роль оптической оси
квазикристалла.
Рассмотрим изначально оптически изотропное прозрачное вещество,
подвергающееся деформации сжатия (см . рис.4). Разность фаз на выходе из этой
пластины по-прежнему будет определяться формулой (3), но теперь величина
X
Y
O
E E
2
α
Рис.5.
O'
α
                                            7
                                           2π
                                δ =k ∆ =      ( no −ne )d ,             (3)
                                            λ
    2π
(k =   - волновое число, ∆ =(no −ne )d -оптическая разность хода).
     λ
     Складывая колебания (2), для траектории движения конца суммарного
вектора E нетрудно получить уравнение эллипса:
                          x2   y2    2 xy
                           2
                              + 2 −           cos δ =sin 2 δ            (4)
                          E0 x E0 y E0 x E0 y
       В зависимости от значения разности фаз δ колебаний и от соотношения
амплитуд компонент Еx и Еy из этого уравнения можно получить различные виды
поляризации излучения:
       Линейная: δ = mπ                                        Y   O'
     а) если m – четное, то                          E                   E
                                                                    α
кристаллическая пластина дает сдвиг
фаз,    кратный      2π     и     плоскость                        2α
поляризации на выходе из нее совпадает
                                                                              X
с плоскостью поляризации волны,
падавшей на пластину.
     б) если m – нечетное, то пластина
                                                                   O
дает сдвиг фаз π, и на выходе из нее
снова        образуется       линейно              Рис.5.
поляризованная волна, но направление колебаний вектора Е этой волны будет
повернуто относительно направления колебаний вектора Е падающей волны на
угол 2α (рис.5).
       Эллиптическая: δ ≠mπ, Ex ≠0, Ey ≠0.
       Круговая: δ = (2m+1)π/2, E0x = E0y.
      Для превращения линейно поляризованного света в эллиптически
поляризованный в настоящей работе используется явление искусственной
оптической анизотропии, возникающей при механической деформации сжатия
или растяжения. Направление приложенной силы играет роль оптической оси
квазикристалла.
      Рассмотрим изначально оптически изотропное прозрачное вещество,
подвергающееся деформации сжатия (см. рис.4). Разность фаз на выходе из этой
пластины по-прежнему будет определяться формулой (3), но теперь величина

Страницы