Практикум по курсу общей физики. Оптика. Голицына О.М - 5 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ВГУ | Воронеж

Составители: 

Рубрика: 

5
3
1
2
F
O
L
m
Лабораторная работа № 15
ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ ПОЛОС РАВНОГО НАКЛОНА.
ОПРЕДЕЛЕНИЕ ДЛИНЫ ВОЛНЫ ИЗЛУЧЕНИЯ ЛАЗЕРА И ПОРЯДКА
ИНТЕРФЕРЕНЦИИ
Высокая степень когерентности излучения лазера позволяет с его
помощью осуществлять наблюдение интерференции полос равного накло-
на при большой разности хода.
Как и всегда, для наблюдения картины интерференционных полос
равного наклона используется световой пучок с большой угловой аперту-
рой, освещающий плоскопараллельный слой прозрачного вещества.
Принципиальная схема опыта показана на
рисунке. Микроскопический объектив 1
собирает параллельный пучок лазера в своём
фокусе F. Расходящийся из F световой конус
достигает плоскопараллельного стеклянного
диска 2. Отражённые от передней и задней
поверхностей диска световые пучки дают
интерференционную картину концентрических колец на экране 3.
Интерференционное условие минимума для отражённых диском лу-
чей запишется в виде:
2
2cos,
bnm
jl
=
(1)
где b – толщина пластинки, n – показатель преломления стекла, m – поря-
док интерференции,
2
j
– угол преломления.
Угол падения света на пластинку связан с углом преломления усло-
вием
2
sin/sin
n
jj
=
или, учитывая малость углов в условиях опыта, соот-
ношением
2
/.
n
jj
=
Обращаем внимание на то, что интерференционная картина полос
равного наклона, локализованная, вообще говоря, в бесконечности, на-
блюдается непосредственно на экране, а не в фокальной плоскости допол-
нительного объектива. На опыте можно измерить радиусы
m
r
нескольких 
Лабораторная работа № 15

        ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ ПОЛОС РАВНОГО НАКЛОНА.
 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ДЛИНЫ ВОЛНЫ ИЗЛУЧЕНИЯ ЛАЗЕРА И ПОРЯДКА
                   ИНТЕРФЕРЕНЦИИ

      Высокая степень когерентности излучения лазера позволяет с его
помощью осуществлять наблюдение интерференции полос равного накло-
на при большой разности хода.
      Как и всегда, для наблюдения картины интерференционных полос
равного наклона используется световой пучок с большой угловой аперту-
рой, освещающий плоскопараллельный слой прозрачного вещества.
      3                       Принципиальная схема опыта показана на
                    2
                        рисунке.   Микроскопический     объектив    1
      rm
    1                   собирает параллельный пучок лазера в своём
                          фокусе F. Расходящийся из F световой конус
      F            O
                          достигает плоскопараллельного стеклянного
            L             диска 2. Отражённые от передней и задней
                          поверхностей диска световые пучки дают
интерференционную картину концентрических колец на экране 3.
      Интерференционное условие минимума для отражённых диском лу-
чей запишется в виде:
                             2bn cos � 2 � m� ,                          (1)
где b – толщина пластинки, n – показатель преломления стекла, m – поря-
док интерференции, �2 – угол преломления.
      Угол падения света на пластинку связан с углом преломления усло-
вием sin � / sin � 2 � n или, учитывая малость углов в условиях опыта, соот-
ношением � / � 2 � n.
     Обращаем внимание на то, что интерференционная картина полос
равного наклона, локализованная, вообще говоря, в бесконечности, на-
блюдается непосредственно на экране, а не в фокальной плоскости допол-
нительного объектива. На опыте можно измерить радиусы rm нескольких

                                     5

Страницы