Практикум по курсу общей физики. Оптика. Голицына О.М - 9 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ВГУ | Воронеж

Составители: 

Рубрика: 

9
Лабораторная работа № 16
ОПРЕДЕЛЕНИЕ ДЛИНЫ СВЕТОВОЙ ВОЛНЫ
С ПОМОЩЬЮ КОЛЕЦ НЬЮТОНА
Кольца Ньютона являются
частным случаем интерференци-
онных полос равной толщины.
Они наблюдаются в том случае,
когда интерференционная карти-
на возникает в воздушном зазоре
между плосковыпуклой линзой и
плоской стеклянной пластинкой
(рис. 1). На этом рисунке
m
r
– ра-
диус кольца Ньютона m-го по-
рядка, b – толщина воздушной
прослойки, соответствующая m-
му тёмному кольцу, R – радиус
кривизны линзы.
В отражённом свете при
нормальном падении лучей на
линзу и пластинку в микроскоп
видны концентрические светлые
и тёмные кольца. Величины
,
m
rR
и
l
связаны между собой определёнными соотношениями. Поэтому, зная
R и измерив
m
r
, можно найти длину волны света
l
.
Рассмотрим ход интерферирующих лучей в данной работе
(см. рис. 2). От точечного источника S исходят когерентные лучи 1 и 2.
Луч 1 преломляется на нижней поверхности линзы, входит в воздушную
прослойку, отражается от верхней поверхности пластинки и опять входит
в линзу в точке A. Дальнейший путь его обозначен
1
¢
. Луч 2, попадающий
в точку A, отражается от нижней поверхности линзы. Его дальнейший ход
R
r
m
b
Рис. 1
Рис. 2
*
S
1
1
¢
2
2
¢
m
b
m
r
A 
     Лабораторная работа № 16

                   ОПРЕДЕЛЕНИЕ ДЛИНЫ СВЕТОВОЙ ВОЛНЫ
                         С ПОМОЩЬЮ КОЛЕЦ НЬЮТОНА
                                           Кольца Ньютона являются
                                     частным случаем интерференци-
          R                          онных полос равной толщины.
                                     Они наблюдаются в том случае,
                                     когда интерференционная карти-
                        rm
                             b       на возникает в воздушном зазоре
                                     между плосковыпуклой линзой и
                                     плоской стеклянной пластинкой
               Рис. 1                    (рис. 1). На этом рисунке rm – ра-
                                         диус кольца Ньютона m-го по-
                            S
                            *            рядка, b – толщина воздушной
                            1            прослойки, соответствующая m-
                    1� 2
                                         му тёмному кольцу, R – радиус
                        A
         rm   2�                         кривизны линзы.
                                bm             В отражённом свете при
                                         нормальном падении лучей на
                                         линзу и пластинку в микроскоп
                   Рис. 2                видны концентрические светлые
                                         и тёмные кольца. Величины rm , R
и � связаны между собой определёнными соотношениями. Поэтому, зная
R и измерив rm , можно найти длину волны света � .
      Рассмотрим ход интерферирующих лучей в данной работе
(см. рис. 2). От точечного источника S исходят когерентные лучи 1 и 2.
Луч 1 преломляется на нижней поверхности линзы, входит в воздушную
прослойку, отражается от верхней поверхности пластинки и опять входит
в линзу в точке A. Дальнейший путь его обозначен 1� . Луч 2, попадающий
в точку A, отражается от нижней поверхности линзы. Его дальнейший ход



                                     9

Страницы