ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
34
Теоретическая часть
Сопротивления нагрузки могут быть подключены к проводам линии А, В, С и
иначе, чем описано в предыдущей работе. Как видим на рис. 19, каждое
сопротивление присоединено одним концом к одному линейному проводу,
другим – к другому. Таким образом, значение напряжения на каждом
сопротивлении оказывается одинаковым со значением напряжения между
линейными проводами (линейное напряжение
).
На этом же рисунке показана диаграмма токов и напряжений для случая
произвольной нагрузки. В общем случае значение сопротивлений нагрузки не
только неодинаковы по величине, но и имеют в своем составе разные реактивные
сопротивления. Здесь показана диаграмма для случая, когда фазная нагрузка Z
ab
чисто активная, сопротивление Z
bc
активно-индуктивное и потому значение силы
тока I
bc
отстает от значения напряжения U
bc
на некоторый угол
ϕ
bc
и, наконец, в
качестве Z
ca
включен конденсатор, который, как мы будем считать, обладает
«чистой» емкостью. Сдвиг фаз между
ca
U
и
ca
I
будет отрицательный и составит –
90°. Как видим на диаграмме, значение силы тока I
ca
опережает значение
напряжения U
ca
на 90°. Далее надо обратить внимание на построение векторов
линейных токов на векторной диаграмме. Применим первый закон Кирхгофа в
векторной форме к узлу A'.
abcaa
I
I
I
=
+ , откуда .
I
I
I
caaba
−
=
Из последнего видно, как действовать, чтобы найти вектор
a
I
. Надо к
вектору
ab
I
прибавить вектор
ca
I
с противоположным знаком, то есть –
ca
I
(развернутый в противоположную сторону), что мы и можем видеть на рисунке
Рис. 19.
Соединение нагрузки треугольником и векторная диаграмма токов и
напряжений, соответствующая этому соединению
