ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
19
Рис. 11. Треугольник токов (слева) и треугольник проводимостей (справа)
Учитывая, что ток в ветви является произведением напряжения на
проводимость этой ветви, а напряжение, приложенное к разным ветвям, одно и
то же, можно каждую сторону треугольника разделить на это напряжение.
Таким образом, мы получим новый треугольник, подобный треугольнику
токов, длины сторон которого пропорциональны проводимостям этих ветвей.
При этом длины катетов
пропорциональны проводимости ветви с активным
сопротивлением и общей проводимости двух реактивных элементов, а длина
гипотенузы нового треугольника будет представлять собой в соответствующем
масштабе полную проводимость всей цепи, подключенной к источнику, и
может быть вычислена по теореме Пифагора.
1.4.1. Резонансные явления в параллельном соединении R, L, C
Как видно из векторной диаграммы (Рис. 10) могут создаться условия,
при которых токи I
L
и I
C
, а значит и длины соответствующих им векторов
равны. Тогда их векторная сумма (для модулей арифметическая разность)
равна нулю. Общий ток будет равен току через активное сопротивление.
Наступит это при равенстве реактивных проводимостей b
L
и
b
C
(или b=0).
Сдвиг фаз между общим током и напряжением станет равным нулю. Такой
режим цепи с параллельным соединением называется резонансом токов.
Обратим внимание на то, что в отличие от резонанса напряжений ток,
потребляемый от источника при резонансе токов минимален, несмотря на то
что токи в ветвях с реактивными элементами могут
его многократно
превышать.
I = U·y
Ι
b
= U·(b
L
– b
C
)
или I
b
= U·b.
φ
I
g
= U·g
y
(b
L
– b
C
)
или b.
φ
g
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 17
- 18
- 19
- 20
- 21
- …
- следующая ›
- последняя »
