Цепи синусоидального тока. Резонансные цепи. Голобородько Е.И. - 17 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УлГТУ | Ульяновск

Составители: 

Рубрика: 

17
1.4. Параллельное соединение индуктивности и активного сопротивления
Схема соединения представлена на рисунке 9.
Ко всем элементам этого параллельного соединения приложено одно и то
же напряжение. Таким образом, ток через каждый элемент легко найти
разделив это напряжение на сопротивление соответствующего элемента
переменному току:
R
U
I
R
= ;
L
U
I
L
ω
= ; CUI
C
ω
=
или, введя понятие
проводимости ветви как величину обратную сопротивлению, получим:
gUII
gR
⋅== ;
LL
bUI ⋅= ;
CC
bUI
⋅
= .
При этом
R
g
1
= ;
LX
b
L
l
ω
11
==
; C
X
b
C
C
ω
==
1
,
а ток в неразветвленной части цепи модно найти как векторную сумму этих
трех токов:
CLg
IIII ++= .
Начинать строить векторную диаграмму лучше с вектора напряжения.
Затем проводим вектор тока через активное сопротивление, совпадающий по
направлению с напряжением. В его конец помещаем начало вектора тока через
индуктивность, развернув его относительно напряжения на 90° по часовой
стрелке. И, наконец, к концу вектора тока через индуктивность пририсовываем
вектор тока через емкость,
развернутый относительно напряжения на 90°
против часовой стрелки (или в противоположную сторону от вектора тока через
индуктивность). В результате мы получаем графическое сложение векторов
токов, векторная сумма, которых по первому закону Кирхгофа равна всему
току, потребляемому цепью. Так его (вектор общего тока Ī) и строим от начала
первого вектора суммы Ī
g
к концу последнего построенного вектора Ī
С
.
U
I
R
R
I
L
L
I
C
C
Рис. 9. Схема параллельного соединения
индуктивности, емкости и активного сопротивления.
I

Страницы