ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
119
ометаемая ветроколесом, то осевая сила и коэффициент использования
энергии ветра, по теории Г.X. Сабинина, получаются несколько боль-
шими.
7.4.2. Классическая теория идеального ветряка
Представим равномерный поток ветра, набегающий на идеальное
ветроколесо со скоростью V в сечении
A
A
′
(рис. 7.13). В сечении
B
B
′
на
ветроколесе скорость будет
11
VV
ν
=
−
, а на некотором расстоянии поза-
ди ветряка в сечении
CC
′
скорость будет
22
VV
ν
=
−
.
Рис. 7.13. Характеристика воздушного потока,
протекающего через ветроколесо
При этом вращающееся ветроколесо создаст подпор, вследствие
чего скорость потока, по мере приближения к ветряку и некоторое вре-
мя за ветряком, падает, как показано кривой I на рис. 7.13. Вместе с
этим давление воздуха P, по мере приближения к ветряку, повышается
(кривая II), и при прохождении через ометаемую поверхность оно резко
падает. За ветряком образуется некоторое разрежение P
0
– P
2
, которое,
по мере удаления от ветряка, ассимптотически приближается к нулю, т.
е. восстанавливается нормальное давление (кривая III). Потерю скоро-
сти за идеальным ветряком можно установить при помощи уравнения
Бернулли:
22
2
20
.
22
VV
PP
ρρ
⋅
⋅
+=+
(7.4.1)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 117
- 118
- 119
- 120
- 121
- …
- следующая ›
- последняя »
