Нетрадиционные и возобновляемые источники энергии. Городов Р.В - 136 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

136
Подставляем:
;
V
rz
ω
=
⋅
;
V
dr dz
ω
=
1
u
z
z
e
≅
−
и отбрасываем в знаменателе
µ
, как малую величину, по сравне-
нию с
u
z
:
52 2
22
(1 )
41.
1(1)
p
Ve e z
dT dz
ee
πρ µ
ω
⎡
⎤
⋅−
≅⋅⋅⋅ ⋅ ⋅⋅ +
⎢
⎥
+−
⎣
⎦
Интегрируя в пределах от 0 до Z получим:
52 2
22
0
(1 )
41.
1(1)
Z
p
Ve e z
dT dz
ee
πρ µ
ω
⎡
⎤
⋅−
≅⋅⋅⋅ ⋅ ⋅ ⋅ +
⎢
⎥
+−
⎣
⎦
∫
Профильные потери там, где уже кончилась лопасть, существуют
в виде сопротивления маха, которое таким образом учитывается при-
близительно. В результате интегрирования получаем профильные поте-
ри всего ветряка
332 3
2
22 2
4(1)
2,
21 3(1)
p
VeeV Z
dT R Z
eR e
ρ
πµ
ω
⎡
⎤
⋅⋅⋅−
′
≅⋅ ⋅ ⋅ ⋅ ⋅⋅ ⋅ +
⎢
⎥
+⋅ ⋅−
⎣
⎦
где
x
y
C
C
µ
′
=
есть средняя величина по всей лопасти.
Так как
1
4
1
i
e
e
e
−
⋅
⋅=
+
и
1V
R
Z
ω
=
⋅
, то, подставляя значения этих
выражений в данное уравнение и разделив его на
3
2
2
i
V
R
ρ
π
ξ
⋅
⋅
⋅⋅
, полу-
чим окончательную формулу профильных потерь в безразмерном зна-
чении:
3
2
1
2.
3(1 )
2
p
p
i
T
eZ
T
V
Z
e
R
µ
ρ
πξ
⎡
⎤
−
′
≅=⋅⋅+
⎢
⎥
⋅
⋅−
⎣
⎦
⋅⋅ ⋅
(7.5.4.3)
3. Потери на кручение струи за ветряком равны живой силе тан-
генциальных скоростей уходящей струи. Величину этих потерь полу-

Страницы