Электрические аппараты: Руководство по решению задач проектирования электрических аппаратов. Грачёв А.С. - 13 стр.

   Приведенные формулы для электродинамических сил приме-
нимы не только к одному витку, но и к обмоткам с любым чис-
лом витков n , занимающим данное сечение. В этом случае за
значение тока следует принимать суммарное значение тока всех
витков i  ni0 .
   Значения составляющих силы взаимодействия между двумя
витками определяются уравнениями:
                                                 R1h
                         Fy  107 4i1i2              ;
                                                h  c2
                                                    2


                                                 R1c
                         Fx  10 7 4i1i2             ,
                                                h  c2
                                                    2


где c  R2  R1 ; R2  R1 .

   Зависимости Fx и Fy от расстояния между витками представ-
лены на рисунке 1.5 в и г.

    1.6. Электродинамические силы при переменном токе

   Приведенные выше уравнения справедливы и для перемен-
ного тока, но в этом случае сила будет иметь переменное зна-
чение.
   Рассмотрим силы, действующие между параллельными про-
водниками, сначала при однофазном токе, а затем при трехфаз-
ном.
   Электродинамические силы равны f  ci12 .
   При переменном токе i  I m sin t сила
                                                    1  cos 2t
                   f  c1 I m2 sin 2 t  c1 I m2               ,
                                                         2
т.е. сила меняется с частотой, в два раза большей частоты тока
(рис. 1.6 а).
    Силу f можно представить как сумму двух составляющих:
постоянной c1 I m2 / 2 и переменной c1 I m2 cos 2t / 2 , меняющейся с
двойной частотой по закону косинуса. Так как косинус угла при-
                                           12