ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
13
()
()
.
1
00
dj
djth
Z
Z
dj
кз
ε
εε
βα
β
α
β
+
+
=
(19)
При известных значениях
Z
εкз
(измеренное) и β
0
=2π/λ задача сводится к нахо-
ждению корня уравнения (19), т.е. значения
(α+jβ)d, удовлетворяющего этому
уравнению.
Однако в таком общем виде из-за громоздкости вычислений уравнением
(19) практически почти не пользуются. Его приводят к более простым для част-
ных случаев путем заранее устанавливаемых ограничений в зависимости от
предполагаемых или известных свойств исследуемых материалов (с большими
и малыми потерями, без потерь, с большими или малыми
значениями ε и т.д.), а
также в зависимости от условий проведения эксперимента. Поэтому метод ко-
роткозамкнутой линии для определения электрических свойств материалов
имеет большое число различных вариантов, частных случаев и т.п.
При наличии диэлектрика длина волны, распространяющаяся в пере-
дающей линии и ее волновое сопротивление изменяются.
В отсутствие потерь (
tgδ
ε
=0) длина волны в волноводе при наличии ди-
электрика определяется соотношением
,
2
0
0
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
−
=
КР
λ
λ
εµ
λ
λ
ε
(20)
где
λ
0
– длина волны в свободном пространстве;
λ
кр
=2а – критическая длина волны в волноводе;
а – ширина широкой стенки волновода.
Фазовая постоянная выражается формулой
.
2
ε
ε
λ
π
β
=
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 9
- 10
- 11
- 12
- 13
- …
- следующая ›
- последняя »
