ВУЗ:
Составители:
поглощения, соответствующей ларморовой частоте ν
0
, появляются сателлиты на
частотах 2ν
0
, 3ν
0
и т.д.
Взаимодействия, влияющие на ширину линии электронного резонанса,
можно объединить в три основные группы [3]:
1) дипольное спин-спиновое взаимодействие,
2) спин-решеточное взаимодействие,
3) обменное взаимодействие.
Как спин-спиновое, так и спин-решеточное взаимодействие могут быть
охарактеризованы "временем релаксации", которое определяется как время,
необходимое для системы спинов, чтобы потерять часть
избытка энергии.
Определенное таким образом время спин-решеточной релаксации обозначается
через Т
1
, а время спин-спиновой релаксации – Т
2
.
Если ширину линии определяют эти два взаимодействия, можно записать [4]:
21
11
TT
+=∆
ω
(5)
На практике температуру парамагнитного образца понижают до тех пор, пока
нельзя будет пренебречь спин-решеточным взаимодействием; тогда ширина
линии определяется только спин-спиновым взаимодействием
2
1
T
=∆
ω
или
π
ω
2
max0
)(
T
g =
(6)
где
g(ω-ω
0
) - нормированная функция формы линии, имеющая максимум
при
ω
0
. Условие нормировки этой функции следующее:
∫
∞
=−
0
0
1)(
ωωω
dg
(7)
Отсюда вытекает, что максимальное значение
g(ω-ω
0
) обратно
пропорционально ширине линии.
Если
g-фактор формы линии выражается и нормализуется как функция
угловой частоты
ω вместо ν, то ∆ω будет выражаться величиной, обратной,
πg(ω-ω
0
), как показано на рис.1.
поглощения, соответствующей ларморовой частоте ν0, появляются сателлиты на частотах 2ν0 , 3ν0 и т.д. Взаимодействия, влияющие на ширину линии электронного резонанса, можно объединить в три основные группы [3]: 1) дипольное спин-спиновое взаимодействие, 2) спин-решеточное взаимодействие, 3) обменное взаимодействие. Как спин-спиновое, так и спин-решеточное взаимодействие могут быть охарактеризованы "временем релаксации", которое определяется как время, необходимое для системы спинов, чтобы потерять часть избытка энергии. Определенное таким образом время спин-решеточной релаксации обозначается через Т1, а время спин-спиновой релаксации – Т2. Если ширину линии определяют эти два взаимодействия, можно записать [4]: 1 1 ∆ω = + (5) T1 T2 На практике температуру парамагнитного образца понижают до тех пор, пока нельзя будет пренебречь спин-решеточным взаимодействием; тогда ширина линии определяется только спин-спиновым взаимодействием 1 ∆ω = T2 или T2 g (ω 0 ) max = (6) π где g(ω-ω0) - нормированная функция формы линии, имеющая максимум при ω0. Условие нормировки этой функции следующее: ∞ ∫ g (ω − ω 0 0 ) dω = 1 (7) Отсюда вытекает, что максимальное значение g(ω-ω0) обратно пропорционально ширине линии. Если g-фактор формы линии выражается и нормализуется как функция угловой частоты ω вместо ν, то ∆ω будет выражаться величиной, обратной, πg(ω-ω0), как показано на рис.1.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 104
- 105
- 106
- 107
- 108
- …
- следующая ›
- последняя »