Спецпрактикум по сверхвысоким частотам. Гусев Ю.А. - 42 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

КФУ | Казань

Составители: 

Рубрика: 

постоянно и не зависит ни от Х
1
, ни от X
2
, т.е. минимум будет отстоять от поршня
при любом его положении на одном и том же расстоянии. При помещении обра-
зца малой толщины величина (Х
2
– Х
1
) меняется при перемещении поршня по
синусоидальному закону. Максимальное значение (Х
1
– Х
2
) приблизительно
совпадает с (Х
2
– Х
1
), так как при данном положении поршня образец находится в
минимуме поля и практически не вносит возмущения в линию. Минимальное
значение (Х
2
– Х
1
) получается, когда образец находится в пучности
электрического поля. На рис.8 изображено сечение линии с образцом толщины и
показано распределение напряженности между минимумом и соседним
максимумом. Кривая, нанесенная пунктиром, соответствует распределению
напряженности в отсутствие образца. При малых толщинах образцов (d < λ
0
/30
для обычных диэлектриков) для определения
ε' используется выражение
ε' = 1 + ∆l / d
где ∆l - смещение минимума, вызванное образцом.
Если образец не очень тонок, то для расчета
ε' используем следующую
формулу
2
2
1
3
8
13
a
ab
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
−+
=
′
ε
(20)
где
a = πd / λ
0
и b = tg π
0
)(
λ
∆
+
d
Вычисление
ε" для диэлектриков с потерями производятся по формуле
δε
λ
π
ε
ε
tg
tg
r
′
=
∆
−
′
=
′′
0
min
2
)1(
(21)
где
r
min
- коэффициент стоячей волны при помещении образца в максимум
напряженности электрического поля, λ
0
- длина волны генератора.
Для тонких образцов
dr
π
λ
ε
2
1
0
min
⋅=
′′
(22)
При вычислении
ε’ и ε’’ есть смещение минимума, вызванное образцом,
когда последний находится в пучности электрического поля. Блок-схема
установки приведена на рис.9. 
постоянно и не зависит ни от Х1, ни от X2, т.е. минимум будет отстоять от поршня
при любом его положении на одном и том же расстоянии. При помещении обра-
зца малой толщины величина (Х2 – Х1) меняется при перемещении поршня по
синусоидальному закону. Максимальное значение (Х1 – Х2) приблизительно
совпадает с (Х2 – Х1), так как при данном положении поршня образец находится в
минимуме поля и практически не вносит возмущения в линию. Минимальное
значение (Х2 – Х1) получается, когда образец находится в пучности
электрического поля. На рис.8 изображено сечение линии с образцом толщины и
показано распределение напряженности между минимумом и соседним
максимумом. Кривая, нанесенная пунктиром, соответствует распределению
напряженности в отсутствие образца. При малых толщинах образцов (d < λ0/30
для обычных диэлектриков) для определения ε' используется выражение

                                            ε' = 1 + ∆l / d

    где ∆l - смещение минимума, вызванное образцом.
    Если образец не очень тонок, то для расчета ε' используем следующую
формулу

                                  ⎛     8 ab      ⎞
                                3⎜⎜ 1 +      − 1 ⎟⎟
                                          3
                             ε′= ⎝        2
                                                  ⎠
                                                                    (20)
                                       2a

                                                        (d + ∆ )
    где     a = πd / λ0       и        b = tg π
                                                          λ0
     Вычисление ε" для диэлектриков с потерями производятся по формуле

                                   ( ε ′ − 1) rmin
                          ε ′′ =                   = ε ′tg δ
                                         2π                               (21)
                                     tg       ∆
                                        λ0

    где rmin - коэффициент стоячей волны при помещении образца в максимум
напряженности электрического поля, λ0 - длина волны генератора.
    Для тонких образцов

                                             1          λ0
                                   ε ′′ =          ⋅
                                            rmin       2π d        (22)


    При вычислении ε’ и ε’’ есть смещение минимума, вызванное образцом,
когда последний находится в пучности электрического поля. Блок-схема
установки приведена на рис.9.

Страницы