Спецпрактикум по сверхвысоким частотам. Гусев Ю.А. - 65 стр.

                                    Рис.3.
                 Прямоугольный волновод с ферритовой пластиной

    Решая уравнения Максвелла для электромагнитных волн в этой системе,
получим выражения постоянной распространения прямой и обратной волн:

                                ⎡ µ − µ0                       µ1 − µ K 02X
               γ ПР = γ 0 + γ 0 ⎢          sin 2 K 0 X t 3 +                cos 2 K 0 X t 3 +
                                ⎣⎢ µ                             µ0 γ 0  2




                          ε − ε 0 K 02 2              K K0X                 ⎤ t1
                        +             sin K     t   −       sin 2
                                                                  K     t   ⎥
                            ε 0 γ 02                  µ γ0
                                            0 X   3                 0 X   3
                                                                            ⎦a
                                                                                                (10)

                               ⎡ µ − µ0                µ1 − µ K 02X
               γ ОБР   = γ0 +γ0⎢        sin K 0 X t3 +
                                           2
                                                                    cos 2 K 0 X t3 +
                               ⎣⎢ µ                      µ0 γ 0  2




                          ε − ε 0 K 02 2              K K0 X                 ⎤ t1
                        +             sin K     t   +        sin 2
                                                                   K     t   ⎥
                            ε 0 γ 02        0 X   3
                                                      µ γ0           0 X   3
                                                                             ⎦a

    Отсюда видно, что
                                              γПР ≠ γОБР
                                                                                       (11)
                                    ∆γ = γПР - γОБР = - К / µ

    то есть разность постоянных распространения определяется при отсутствии
потерь невзаимного фазового сдвига. Этот фазовый сдвиг зависит от конструкции
волновода, расположения ферритовой пластинки в волноводе и от параметров
феррита. Зависимость постоянной распространения от положения феррита можно
понять, если рассмотреть структуру магнитного поля в волноводе (рис.4).