Спецпрактикум по сверхвысоким частотам. Гусев Ю.А. - 63 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

КФУ | Казань

Составители: 

Рубрика: 

0
00
0
0
µ
µ
µ
µ
jk
jk
−
=
Как видно, при
ω=ω
0
система испытывает резонанс. Это соответствует
моменту, когда частота Ларморовой прецессии совпадает с частотой внешнего
магнитного поля.
Выше рассматривалась среда без потерь. Для учета потерь в уравнение (1)
необходимо ввести добавочный диссипативный член
RHM
dt
Md
+⋅−=
γ
(6)
Существует несколько форм записи диссипативного члена. Одна из форм
записи была предложена Ландау, а другая форма - Блохом-Бломбергеном в виде
некоторых постоянных Т
1
и T
2
:
M
HMM
HM
dt
Md
X
⋅
−⋅=
γ
γ
2
T
M
HM
dt
dM
XY
XY
XY
−⋅=
γ
(7)
1
0
T
mM
HM
dt
dM
Z
Z
Z
−
−⋅=
γ
Решение этих уравнений сильно усложняется. Тензор
γ имеет такой же вид.
Члены тензора восприимчивости выражаются комплексными величинами
К = К′ - j К′′
(8)
µ = µ ′ - j µ′′
Резонансная частота тоже несколько смещается:
2
000
1
σγµωω
+== H
РЕЗ
(9)
где
σ - величина, характеризующая потери.
Формула (9) справедлива для ферритов с малыми потерями.
Мнимые составляющие проницаемостей К,
µ характеризуют поглощение
энергии высокочастотного поля и достигают максимума при резонансе. Величина
К всегда меньше
µ. Вид зависимости К и µ от частоты приведен на рис.1. 
                                         µ    − jk       0
                                µ = jk            µ      0
                                         0        0      µ0

    Как видно, при ω=ω0 система испытывает резонанс. Это соответствует
моменту, когда частота Ларморовой прецессии совпадает с частотой внешнего
магнитного поля.
    Выше рассматривалась среда без потерь. Для учета потерь в уравнение (1)
необходимо ввести добавочный диссипативный член

                         dM
                             = −γ M ⋅ H + R                   (6)
                          dt

    Существует несколько форм записи диссипативного члена. Одна из форм
записи была предложена Ландау, а другая форма - Блохом-Бломбергеном в виде
некоторых постоянных Т1 и T2:

               dM             γM X M ⋅ H
                   = γ M ⋅H −
                dt                M

                    dM XY                         M XY
                          = γ M ⋅H       XY
                                              −                       (7)
                     dt                            T2

                 dM Z                    M Z − m0
                      = γ M ⋅H   Z
                                     −
                  dt                        T1

    Решение этих уравнений сильно усложняется. Тензор γ имеет такой же вид.
Члены тензора восприимчивости выражаются комплексными величинами

                                     К = К′ - j К′′
                                                                    (8)
                                     µ = µ ′ - j µ′′

    Резонансная частота тоже несколько смещается:

                       ω РЕЗ = ω 0 = µ 0γH 0 1 + σ 2           (9)

    где σ - величина, характеризующая потери.
    Формула (9) справедлива для ферритов с малыми потерями.
    Мнимые составляющие проницаемостей К, µ характеризуют поглощение
энергии высокочастотного поля и достигают максимума при резонансе. Величина
К всегда меньше µ. Вид зависимости К и µ от частоты приведен на рис.1.

Страницы