Спецпрактикум по сверхвысоким частотам. Гусев Ю.А. - 61 стр.

                                   Работа № 8

          ИССЛЕДОВАНИЕ МАГНИТОУПРАВЛЯЕМОГО ОТВЕТВИТЕЛЯ

    Рассмотрим поведение ферритов в переменных магнитных полях.
Предположим, что один электрон помещен в статическое магнитное поле, тогда
изменение движения спина можно описать уравнением

                    dM                                e
                        = γ M ⋅ H0 ,     где γ = g           (1)
                     dt                              2mc

                  e
    где    γ =g       - гиромагнитное отношение, Н0 – магнитный момент
                2mc
электрона или в общем случае суммарный момент феррита.
    Уравнение (1) является основным в теории магнитного резонанса. Решение
этого уравнения дает связь между М и Н, т.е. дает возможность определить
магнитную восприимчивость вещества.
    Рассмотрим случай, когда феррит намагничен однородно, т.е. магнитные
моменты направлены параллельно вдоль приложенного постоянного магнитного
поля Н0. Спины под воздействием этого поля начинают прецессировать с
частотой ω = γН0. Если на такую систему воздействовать слабым переменным
полем, то оно вызовет малые отклонения магнитных моментов отдельных атомов
от положения равновесия, что приведет к изменению намагниченности, т.е. к
появлению высокочастотной составляющей намагниченности m(ω). Связь между
m(ω) и h(ω) определяет восприимчивость по частоте ω.
    Будем считать, что ось Z прямоугольной системы координат совпадает с
направлением векторов Н0 и М0. Переменное магнитное поле ориентировано
произвольно.

                        h = H − iZ H 0            h << H

    (Н - результирующее поле). Решение будем искать в виде

                                 M = iZ µ 0 + m

    где m - переменная составляющая намагниченности.
                             iωt
    Пусть h имеет вид h = h0e , тогда

                  jωmX = - µ0 j(mY H0 - µ0 hY )

                      jωmY = µ0 j(mX H0 - µ0 hX )          (2)

                           jωmZ = 0