Спецпрактикум по сверхвысоким частотам. Гусев Ю.А. - 76 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

КФУ | Казань

Составители: 

Рубрика: 

Работа № 9
ЭФФЕКТ ФАРАДЕЯ
Распространение электромагнитных волн в анизотропной среде
Распространение электромагнитных волн в анизотропной среде можно
рассмотреть, решая уравнения Максвелла. Ограничиваясь рассмотрением
процесса, гармонического во времени, запишем эти уравнения в виде:
rot E = -j
ωµB div B = 0
(1)
rot H = j
ωεE div E = 0
Магнитная индукция и напряженность магнитного поля связаны тензором
(1), т.е.
B
X
= µ H
X
- jKH
Y
B
Y
= µ H
Y
- jKH
X
(2)
B
Z
= µ
Z
H
Z
где К - магнитная проницаемость анизотропной среды при включении
магнитного поля.
Так как среда однородна, то в ней возможно существование плоских волн,
распространявшихся в произвольном направлении. Пусть это направление есть
вектор
S
, образующий угол θ с осью Z (рис.1), направленный вдоль
подмагничивающего поля H
0
.
Рис.1.
Зависимость составляющих плоской волны, бегущей вдоль Н
0
, от времени и
координат может быть записана в виде
)(
),,,(
yzxj
ti
S
YZX
eetzyx
γγγ
ω
++−
⋅=Ψ
(3)
где
222
ZYX
γγγγ
++=
- постоянная распространения, причем 
                                            Работа № 9

                                     ЭФФЕКТ ФАРАДЕЯ

           Распространение электромагнитных волн в анизотропной среде

    Распространение электромагнитных волн в анизотропной среде можно
рассмотреть, решая уравнения Максвелла. Ограничиваясь рассмотрением
процесса, гармонического во времени, запишем эти уравнения в виде:

                                rot E = -jωµB                div B = 0
                                                                                     (1)
                                 rot H = jωεE                div E = 0

      Магнитная индукция и напряженность магнитного поля связаны тензором
(1), т.е.
                         BX = µ HX - jKHY

                            BY = µ HY - jKHX                               (2)

                                  BZ = µZ HZ

    где К - магнитная проницаемость анизотропной среды при включении
магнитного поля.
    Так как среда однородна, то в ней возможно существование плоских волн,
распространявшихся в произвольном направлении. Пусть это направление есть
вектор S , образующий угол θ с осью Z (рис.1), направленный вдоль
подмагничивающего поля H0.




                                                 Рис.1.

    Зависимость составляющих плоской волны, бегущей вдоль Н0, от времени и
координат может быть записана в виде

                  Ψ S ( x , y , z , t ) = e iω t ⋅ e − j ( γ X x + γ Z z + γ Y y )   (3)


    где γ = γ X + γ Y + γ Z
              2     2     2
                                 - постоянная распространения, причем

Страницы